意大利罗马美术学院-师德师风论文

第３３卷第１期
２０１２年１月
应用光学
Ｊｏｕｒｎａｌ
ｏｆ
Ａｐｐｌｉｅｄ
Ｏｐｔｉｃｓ
Ｖ０１．３３Ｎｏ．１
Ｊａｎ．２０１２
文章编号：１００２—２０８２（２０１２）０１—０００５—０４
ＡＯＴＦ成像光谱仪光学系统的最 优方案选择
常凌颖１，赵葆常２，邱跃洪２，汶德胜２
（１．西安邮电学院，陕西西安７１０１ ２１ｌ
２．中国科学院西安光学精密机械研究所，陕西西安７１０１１９）
摘要：基于声光可调 谐滤波器（ＡＯＴＦ）的成像光谱仪是一种新型的成像光谱仪，它除了具有一
般成像光谱仪的二维空间信 息与一雏光谱信息外，还能获得目标的偏振信息。在实际应用中
ＡＯＴＦ可接收的光束孔径角一般不大于 ５。～６。，因而受到所采用声光晶体可接收角度的限制，
ＡＯＴＦ光谱成像仪的光学系统不能同时兼顾 大孔径与大视场。要求ＡＯＴＦ成像光谱仪视场满
足１２８Ｘ１２８像元，Ｔｅ０２晶体尺寸为１０ｍｍ×１０
ｍｍ，根据声光可调谐滤波器成像光谱仪光学
系统的特点，分析比较了２种光学 系统总体方案，最终将系统的孔径光栏放置在晶体上，Ｔｅ０２
晶体尺寸限制了孔径光栏的尺寸，晶体可 接收的角度决定了系统的视场角，提高了能量利用率，
获得较高的图像信噪比。
关键词：成像光 谱仪；ＡＯＴＦ；光学系统；光栏
中图分类号：ＴＮ２０２Ｉ
ＴＨ７３２
文献标志码： Ａｄｏｉ：１０．５７６８／ＪＡ０２０１２３３．０１０１００２
Ｏｐｔｉｍａｌ
ｓｃｈｅｍ ｅ
ｏｆＡＯＴＦ
ｉｍａｇｉｎｇｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ
ｏｐｔｉｃａｌ
ｓ ｙｓｔｅｍ
ＣＨＡＮＧ
Ｌｉｎｇ—ｙｉｎ９１，ＺＨＡＯ
Ｂａｏ－ｃｈａｎ９２，ＱＩ Ｕ
Ｙｕｅ－ｈｏｎ【矿，ＷＥＮ
Ｄｅ－ｓｈｅｎ９２
（１．Ｘｉ’ａｎ
Ｉｎｓ ｔｉｔｕｔｅ
ｏｆＰｏｓｔｓａｎｄ
Ｔｅｌｅｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ，Ｘｉ’ａｎ７１０ １２１，Ｃｈｉｎａ；
２．ｘｉ’ａｎ
Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ
Ｏｐｔｉｃｓ
ａｎ ｄＰｒｅｃｉｓｉｏｎ
Ｍｅｃｈａｎｉｃｓ。ＣＡＳ。Ｘｉ’ａｎ
７１０１１９。Ｃｈｉｎａ）
Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｃｏｍｐａｒｅｄ
ｗｉｔｈｔｈｅｔｒａｄｉｔｉｏｎａｌ
ｓｐｅ ｃｔｒａｌｉｍａｇｉｎｇ
ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ，ａｎ
ａｅｏｕｓｔｏ－ｏｐｔｉｃ
ｔｕｎａｂｌｅ
ｆｉｌｔｅｒｉｓ
ａ
ｎｅｗ
ｔｙｐｅ
ｏｆ
ｉｍａｇｉｎｇｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ，ｗｈｉｃｈ
ｃａｎ
ｏｂｔａｉｎ
ｔａｒｇ ｅｔ
ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ
ｃａｎ
ａｎｄｔｗｏ－ｄｉ ｍｅｎｓｉｏｎａｌ
ｓｐａｔｉａｌ
ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ＡＯＴＦｇｌｅ
ｌｅｓｓｔｈａｎ
ｏｎｌｙ
ｒｅｃｅｉｖｅｔｈｅｂｅａｍｗｉｔｈ
ａｎ—
ｏ－－－６。ｉｎ
ｔｈｅ
ｐｒａｃｔｉｃａｌ
ａｐｐｌｉｃａｔｉｏ ｎ．Ｂｅｃａｕｓｅ
ｏｆｔｈｅｌｉｍｉｔｅｄ
ｒｅｃｅｉｖｉｎｇ
ａｎｇｌｅ，ＡＯ ＴＦ
ｃａｎ
ｓｐｅｃｔｒａｌｉｍａｇｅｒｏｐｔｉｃａｌｓｙｓｔｅｍ
ｓａｍｅｎｏｔ
ａｃｈｉｅｖｅｔｈｅ
ｌａｒｇｅ
ａｐｅｒｔｕｒｅ
ａｎｄ
ｌａｒｇｅ
ｆｉｅｌｄｏｆｖｉｅｗ
ｔｏ
ａｔ
ｔｈｅ
ｔｉｍｅ．Ｗ ｅ
ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ
ｔｈｅＡＯＴＦ
ｉｍａｇｉｎｇｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒｆｉｅｌｄｏｆｖｉｅｗｍｅｅｔｔｈｅ
ｒｅｑｕｉｒｅ—
ｏｎ
ｍｅｎｔｓｏｆ１ ２８×１２８
ｐｉｘｅｌｓ
ａｎｄｔｈｅ
Ｔｅ０２
ｃｒｙｓｔａｌ
ｓ ｉｚｅｏｆ１０ｍｍＸ１０ｍｍ．Ｂａｓｅｄｔｈｅｆｅａｔｕｒｅｓｏｆ
ｔｈｅ
ａｃｏｕｓｔ ｏ－ｏｐｔｉｃ
ｔｕｎａｂｌｅｆｉｌｔｅｒ
ｉｍａｇｉｎｇｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒｏｐｔ ｉｃａｌｓｙｓｔｅｍ，ａｎｏｐｔｉｍａｌｓｙｓｔｅｍｄｅｓｉｇｎ
ｗａｓ
ｄｅｔｅｒｍｉ ｎｅｄ，ｔｈｅ
ａｐｅｒｔｕｒｅ
ｓｔｏｐ
ｗａｓ
ｐｌａｃｅｄ
ｉｎ ｔｈｅ
ｃｒｙｓｔａｌ，ａｐｅｒｔｕｒｅ
ｓｔｏｐ
ｓｉｚｅｗａｓｌｉｍｉｔｅｄ< br>ｂｙ
Ｔｅ０２ｃｒｙｓｔａｌ
ｓｉｚｅ，ａｎｄｔｈｅ
ｓｙｓｔｅｍ
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ｂｙ
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ｃｒ ｙｓｔａｌ．Ｔｈｅ
ｅｎｅｒｇｙ
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ｒａｔｉｏｉｓ
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ｒａｔｉｏ
ｏｆ
ｔｈｅ
ｉｍａｇｅ
ｉｓ
ｉｎｃｒｅａｓｅ ｄ．
Ｋｅｙｗｏｒｄｓ：ｉｍａｇｉｎｇｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ；ＡＯＴＦ；ｏｐｔｉｃａｌｓｙｓ ｔｅｍｓｃｈｅｍｅ；ｓｔｏｐ
引言
声光可调滤波器（ＡＯＴＦ）是Ｉ．Ｃ．Ｃｈａｎｇ于１９７４年提出的Ⅲ，它利用双折射量随角度的变化
来补偿因角度变化所引起的动量失配，实现非共
线的目的。与传统的分光元件相比，非共线型
ＡＯＴＦ具有扫描速度快、调谐范围宽、入射光角 孔
收稿日期：ｔ’．０１１—０３—０９；修回日期：２０１１—１０—０５
基金项目：挺文联 合基金重点资助项目（１０９７８００５）
作者简介治凌颖（１９７７一），女，陕西西安人，博士，副 研究员，主要从事光学设计、空问光学方面的研究工作。
Ｅ－ｍａｉｌ：ｓｏｐｈｉａ＿ｃｈａｎｇ＠１
２６．ｃｏｒｎ
万方数据

・６・
应用光学２０１２．３３（１ ）
常凌颖。等：ＡＯＴＦ成像光谱仪光学系统的最优方案选择
径大等特点，所以在快速扫描光谱 分析［２］、远程观
测‘引、环境污染检测‘引、多光谱成像技术［５１等领域
得到广泛应用。 ２０世纪９０年代以后，随着具有高
声光优值Ｔｅ０：、ＴＡＳ等声光晶体的发现、大尺寸
声光 晶体声长工艺的逐渐成熟和大入射孔径角的
非共线ＡＯＴＦ设计理论的提出，ＡＯＴＦ光谱成像
技术得以快速的发展［６罐］。鉴于目前能够实用化的
声光晶体器件尺寸都比较小（一般为１０
ｍｍ×１０
ｒａｍ），在晶体的入射光极角确定的情况下，晶体的
可接收角度受到声光互作用长 度和波长的限制。
为了避免由此带来的对所构成的成像光谱仪性能
的影响，对光学系统方案进行 最优化设计。
１声光可调谐滤波器的工作原理
声光可调谐滤波器是根据各项异性的双折射
晶体声光衍射原理制成，其工作原理如图１所示。
它由双折射晶体、可调谐射频、压电晶体换能器和< br>吸声体组成。当射频信号加到换能器上时，激励
出声波并射入声光介质。为了防止声波反射，透< br>过介质的声波被吸声装置吸收。当入射光为白光
时，对任一声频都将有两束衍射光同时出现，一束
为正衍射光，一束为负衍射光，分别位于零级光两
侧。正衍射光与负衍射光的偏振态正交。入射 光
是０光或Ｅ光时，只有一束衍射光输出，衍射光偏
振态与入射光偏振态正交。当声波频率改变 时，
满足动量匹配条件的衍射光波长也将相应改变，
从而构成电调谐滤光器［５］。
图 ｌ
Ａ（）ＴＦ‘原理图
Ｆｉｇ．１
Ｓｃｈｅｍａｔｉｃ
ｄｉａｇｒａｍ
ｏｆ
ＡＯＴＦ
双折射晶体作为分光器件，是声光可调谐滤
波器的核心，一般采用具有 较高的声光品质因素
和较低的声衰减的双折射晶体。常用的双折射晶
体有ＴｅＯ：、石英和锗等 ，而ＴｅＯ：由于具有较高的
声光品质因素在ＡＯＴＦ中被广泛采用。
当对换能器施加一定频率 的激励射频电信号
时，压电晶体换能器将其转换成相应频率的超声
万方数据
波信号并耦 合到双折射晶体中，晶体的折射率随
之发生周期性变化，因此相当于晶体中形成了一
个位相光栅 ，光栅常量即为超声波的波长。光通
过的时候发生反常布拉格衍射，入射光波矢量Ｋｔ、
衍射光 波矢量Ｋ。和声波矢量Ｋ。之间严格匹配的
动量三角形闭合条件：
Ｋｄ＝Ｋ。＋Ｋ。
式 中各矢量的模Ｋｉ孥垒；Ｋ。：孳丝；Ｋ。：穹乒。
＾０＾０
ｒ
ｏ
咒ｉ为晶体 对入射光的折射率；勘为晶体对衍射光
的折射率。它们分别是入射光和超声波波面间的
夹角０； 、衍射光与超声波波面间的交角以的函数。
厂口为超声波的频率；Ａ为衍射光的波长；Ｕ为超声
波波速。
对于一定的声光介质和一定的传播方向，即
＾、Ｋ、易一定，ＡＯＴＦ的器件调谐关系 可以由下
式表示：
＾＝（Ｖ。以ｏ）（ｎ。一，ｌｏ）（ｓｉｎ４０，＋ｓｉｎ２２０ｉ）１７ ２
Ｎ
Ｚ
＝
豫
骚
姐
罩受
图２超声频率与衍射 光波长关系曲线
Ｆｉｇ．２
Ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ
ｂｅｔｗｅｅｎ
ｕｌｔ ｒａｓｏｎｉｃ
ｆｒｅ－
ｑｕｅｎｅｙ
ａｎｄ
ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ
图２为超声频率丘与衍射光波长Ａ关系曲线，
从曲线图中可以看出，经ＡＯＴＦ衍射产生的单色光
波长Ａ和激励用的射频信号频率正存在一一对应
的非线性调谐关系，当声频率均匀线性增大时，衍射< br>光波长不均匀下降。因频率信号是由扫描电压变化
而来的，因此只要通过电信号的调谐即可实现快 速、
随机改变输出光的波长，这为光谱分析仪器提供了
一种新的容易实现的程序控制滤光器件。
２
Ｔｅ０。晶体可接收的角度分析
ＴｅＯ：是２０世纪６０年代末发现的具有良好声< br>光性能、用于可见光和近红外范围的声光材料，现
已得到广泛应用。ＴｅＯｚ密度为５
９ ９０
ｋｇ／ｍ３。
ＴｅＯｚ的透明区为０．３５弘ｍ～５弘ｍ，在整个可见光

< br>应用光学２０１２，３３（１）常凌颖，等：ＡｏＴＦ成像光谱仪光学系统的最优方案选择
・７・
范围内完全透明。它属于４２２晶类，无对称中心，‰＞，２。。表１所示为Ｔｅ０２材料在５种常用激 光波
具有旋光性；它是左旋正单轴晶体，挖右＞竹左，而长下的折射率行。和行。。
表ｌ５种常 用激光波长的ＴｅＯｚ材料的基本光学常数ｎ。和”。
Ｔａｂｌｅ１Ｂａｓｉｃ
ｏｐｔｉｃａｌ ｃｏｎｓｔａｎｔｓ一。，一。ｏｆ
Ｔｅ０２
ｍａｔｅｒｉａｌ
ｗｉｔｈ５
ｔ ｙｐｉｃａｌ
ｌａｓｅｒ
ｗａｖｅｌｅｎＩｇｔｈｓ
当光线以入射角良照射到ＡＯＴＦ 上时。正好
３光学系统最优方案的选择
满足动量匹配条件的某一光波长的衍射光最强。
在光学系统中，除了满足基本的物像共轭位
当入射角变为或＋阳ｉ时，该波长的光偏离动量匹
置 和成像放大率外，还应有２个要求：１）一定的成
配条件，衍射光强度下降。当衍射光强度下降
像范围；２）像平面上有一定的光能量。在设计光
５０％时，所对应的溉为ＡＯＴＦ可接收的立体角孔< br>学系统时，按照实际的工作情况，要求在成像范围
径，其值为
胡ｉ一行（＿与）“２内的各点以一定立体角的光束通过光学系统成
１
△”・Ｌ
像。因此在光学系统中孔 径光栏和视场光栏是不
式中：竹为ＴｅＯ：声光晶体的折射率；Ａｎ＝
可缺少的２种光束限制。 孔径光栏用于限制进入
Ｉ行。一以。Ｉ；Ａ。为工作波长；Ｌ为压电换能器长度。
系统的光束（ 或光能）的多少，而视场光栏则决定
若取Ｌ一１０
了光学系统的成像范围。
ｍｍ，珂一 ２．３，．：Ｉｏ＝０．５“ｍ，Ａｎ一０．１，
根据上式求得观为３。。
对于声光可调谐滤波 器成像光谱仪光学系
由布拉格衍射性质可以知道，入射光和声波
统，由于声光器件工作原理的限 制，通常要求的光
作用产生衍射光后会沿入射方向继续传播，因此
学系统都是多个子光学系统的 组合，在根据成像
如果人射光孔径角大于入射光和衍射光的相对偏
光谱仪所要实现的技术指标及 确定选择的探测器
转角，那么入射光将会和衍射光叠加使最后所成
类型后，需要合理设计光学系 统总体方案，确定成
图像受到影响，致使所成像的信噪比大大下降。
像关系、基本的光学特性， 如焦距、视场、相对孔径
入射光束的方向和晶体外衍射光束输出的方
及光栏位置等，要给出设计 方案原理图，然后合理
向能够完全的分离决定了晶体可接收的最大光束
布局，最后分配设计参数 。
立体角。一旦晶体切开的角度确定了，那么这个
在光学系统总体方案设计时焦距、视场、相对
ＡＯＴＦ可接收的光束立体角就确定了。由于光学
孔径等可以按照将晶体等效为平板进行设计计
采集系统（即ＡＯＴＦ后面的光学系统要求把衍射
算，但由于声光可调谐滤波器中采用的声光晶 体
光束与非衍射光束清楚地分开，在实际应用当中
工作原理的特殊性，对于视场光栏和孔径光栏 的
ＡＯＴＦ可接收的光束孔径通常不能大于５。～６。。
布局需综合考虑，两种不同的光栏布局 的不同，即
Ａ．Ｓｉｖａｎａｙａｇａｍ和Ｄ．Ｆｉｎｄｌａｙ对入射光的角孔径
将视场光栏还 是孔径光栏放置在晶体上，进入到
进行了测量试验，试验发现，当半入射光束锥角变
晶体的光束 情况是不同的，如孔径光栏位于晶体
化在３。以内时，衍射光带宽基本上没有变化，与理
上，那 么进入晶体的光束都为平行光；如果选择视
论计算曲线相当吻合，当入射光束锥角再增加１。
场 光栏位于晶体上，那么晶体就位于一次像面的
时，则衍射带宽将增加５０％［９］，而且当入射到晶体< br>位置上。
的光束角大于晶体可接收的光束立体角时，衍射
图３为视场光栏位于晶体上的示 意图，景物１
效率就变得非常小。通过前置物镜２将一次像成在晶体上，３是孔径光
万方数据< /p>

・８・
应用光学２０１２，３３（１）常凌颖．等：ＡＯＴＦ成像光谱仪光学系统 的最优方案选择
栏，晶体４为系统的视场光栏，５是压电晶体换能
器，６为挡板，后端成像镜７ 对衍射的光束进行二
次成像，ＣＣＤ器件８接收成像。此时，ＡＯＴＦ光谱
成像系统获得了该系 统所能达到的最大视场，但
系统的孔径角受到晶体可接收的最大光束立体角
的限制，即限制了光 学系统的最大可获取能量。
视场光栏位于晶体上时，系统的孔径角受到晶体
最大可接受立体角的 限制。并且在ＡＯＴＦ光谱成
像仪的实际设计制作过程中。制造获得均匀性较
好的大尺寸晶体有 困难，因此ＴｅＯｚ晶体的尺寸通
常都不大，一般为１０
ｍｍ×ｌＯ
黼
《田３视场光栏位于■体上的光学系统田
ＯＢ
ｍｍ，根据光学系统
的空间不变性，晶 体最大可接收的角度和晶体的
尺寸就决定了光学系统的孔径与视场，它们之间
是相互制约的，为 了最大提高能量利用率，获得较
高的图像信噪比，将将孔径光栏放置在ＴｅＯｚ晶体
上是较好的 选择。
参考文越：
［１３
ＺＨＡＮＧ
Ｉ
Ｃ．Ｎｏｎｃｏｌｌｉｎｅａ ｒ
ａｃｏｕｓｔｏ－ｏｐｔｉｃ
ｆｉｌｔｅｒｗｉｔｈ
ｌａｒｇｅ
Ｆｉｇ．３ Ｏｐｔｉｃａｌｓｙｓｔｅｍｄｉａｇｒａｍ
ｏｆｔｈｅ
ｓｔｏｐ
ｌｏｃａｔｅｄｃｒｙｓｔａｌ
ａｎｇｕｌａｒａｐｅｒｔｕｒｅ［Ｊ］．Ａｐｐｌｉｅｄ
Ｐｈｙｓｌｅｔ ｔｅｒ．
１９７４，２５（７）：３７０－３７２．
图４为孔径光栏位于晶体上的光学示意图口“，光学系统包括由物镜和准直镜组成的前置
望远光学系统、ＡＯＴＦ和成像光学系统，其中视 场
光栏位于前置光学望远镜的一次像面上。景物经
前置光学系统会聚、准直后传送到ＡＯＴＦ。 经
ＡＯＴＦ衍射后产生０级衍射光和士１级衍射光，士
１级衍射光即为偏振态正交的Ｏ光和Ｅ光 ，成像
光学系统将ＡＯＴＦ出射的。光和Ｅ光分别会聚
到各自的图像传感器感光面上。为保证人 射到晶
体上的光束满足角孔径的要求，同时要保证衍射
光束和人射光束的空间分离，设计要求准 直系统
的光束发散角要小于晶体可接收的立体角，因此
晶体可接收的角度限制了系统的视场角。
Ｃ２］ＫＵＲＯＳＡＫＩ
ｖｅｌｏｐｍｅｎｔ
ｏｆ
・ｔｈｅ
Ｈ．ＳＨ ＩＮＧＵＨ，ＥＮＫＹＯＳ，ｅｔａ１．Ｄｅ—
ａｎ
ｉｍａｇｉｎｇｈｙｐｅｒｓｐｅｃｔｒａ ｌ
ｃａｍｅｒａ
ｕｓｉｎｇ
ｖｉｓｉｂｌｅ
ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ
ｕ ｌｔｒａｖｉｏｌｅｔ
ａｎｄ
ＡＯＴＦ［Ｊ］．
ＳＰＩＥ．２００３．４８８１：５９ ４－５９８．
［３２
ＫＵＲＯＳＡＫＩＨ，ＫＯＳＨＩＩＳＨＩＨ。ＳＵＺＵＫＩＴ，ｅｔａ１ ．
Ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ
ｏｆ
ｆｏｒｒｅｍｏｔｅ
ｔｕｍｂｌｅ
ｉ ｍａｇｉｎｇ
ｓｐｅｃｔｒｏ－ｐｏｌａｒｉｍｅｔｅｒ
Ｒｅｓ．．２００３．
ｓｅｎ ｓｉｎｇ［Ｊ］．Ａｄｖ．Ｓｐａｃｅ
３２（１１）：２１４１—２１４６．
［４］ＳＵＺＵＫ Ｉ
ｐｌｉｅａｔｉｏｎ
Ｔ．ＫＵＲＯＳＡＫＩＨ．ＥＮＫＹＯＳ－ｅｔ
ａ１．Ａｐ—< br>ｏｆ
ａｎ
ＡＯＴＦ
ｉｍａｇｉｎｇ
ｓｐｅｃｔｒｏ－ｐｏｌａｒｉｍｅ ｔｅｒ
［Ｊ３．ＳＰｒＥ．１９９７．３１２１：３５１—３６０．
［５３
Ｈ１ＬＬＭ ＡＮ
Ｊ，ＧＬＥＮＡＲ
Ｄ．Ｃｏｍｐａｃｔ
ｉｍａｇｉｎｇ
ｓｐｅｃ—
ｔｒｏｍｅｔｅｒｓ
ｕｓｉｎｇ
ａｃｏｕｓｔｏ－ｏｐｔｉｃ
ｔｕｎａｂｌｅ
ｆｉｌｔｅｒｓ［Ｊ］．Ｔｈｅ
Ｗｅｅｋｌｙ
２６—３０．
Ｎｅｗｓ
Ｍａｇ ａｎｉｚｅ
ｏｆ
Ｓｃｉｅｎｃｅ．１９９９，１６５（３）：
［６３
ＢＡＬＤ ｗｌＮ
Ｄ
Ｐ，ｚＡＭｚＯｗ
Ｄｓ．ＥｃＫＥＬＳＤＥ，ｅｔ
ａ１．ＡＯＴＦ－ ｅｃｈｅｌｌｅ
ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ
ｆｏｒ
ａｉｒＩｃ卜ＡＥＳ
ｃｏｎ —
ｔｉｎｕｏｕｓｅｍｉｓｓｉｏｎ
ｍｏｎｉｔｏｒｉｎｇ
ｏｆ
ｈｅａｖｙ< br>ｍｅｔａｌｓ
ａｎｄａｃｔｉ。
ｎｉｄｅｓ［Ｊ］．ＳＰｒＥ．１９９９．３５３４ｔ４ ７８—４８６．
［７３
姗，／
ＢＬＡＮＥＹ
Ｄ．Ａｃｏｕｓｔｏ－ｏｐｔｉｃ ｉｍａｇｉｎｉｎｇｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒｓ
ｆｏｒ
ｓｐｅｃｔｒａｌ
ｍａｐｐｉ ｎｇ
ｏｆｓｏｌｉｄ
ｎａｕｔｉｃａ．２００３，５２（３）：３８９—３９６．
ｏ（ ；蟊！
魂、
“瞄一一
蕴删
［８３
ｓｕｒｆａｃｅ｛）］．Ａｃｔａ< br>Ａｓｔｒｏ－
ＧＵＰＴＡ
Ｎ．Ａｃｏｕｓｔｏ－ｏｐｔｉｅ
ｔｕｎａｂｌｅｆｉ ｌｔｅｒｂａｓｅｄ
ｓｐｅｃ・
ｔｒｏｐｏｌａｒｉｍｅｔｒｉｃ
６９７２０ｃｌ－１ １＿
ｉｍｎｇｅｒｓ［Ｊ］．ＳＰＩＥ．２００８，６９７２：
≮¨
［９］
田 ４孔径光栏位于晶体上的光学系统圈
Ｆｉｇ．４
Ｏｐｔｉｃａｌｓｙｓｔｅｍ
ｄｉａｇ ｒａｍ
ｏｆ
ｔｈｅ＿ｐｅｎｕｍ
ｌｏｃａｔｅｄ
ｏＢ
ｓＩＶＡＮＡＹ ＡＧＡＭ
Ａ，ＦＩＮＤＬＡＹ
Ｄ．Ｈｉｇｈ
ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ
ｎｏｎ－ｃ ｏｌｌｉｎｅａｒａｃｏｕｓｔｏ－ｏｐｔｉｃ
ｆｉｌｔｅｒｓｗｉｔｈｖａｒｉａｂｌｅ
ｐａ ｓｓ—
ｈａｎｄ
ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ：ｄｅｓｉｇｎ［Ｊ］．ＡｐｐｌｉｅｄＯｐｔｉｃｓ，
１９８４，２４（１１）：４６０１—４６０８．
ｃｒｙｓｔａｌ
［１０３
ＭＡＨＯＮＥＹ
ｃ．ＣＨＥＮＧ
Ｌｉ－ｊｅｎ．ＨＡＭＩＬＴＯＮ
Ｍ 。ｅｔ
ａ１．Ａｅｏｕｓｔｏ－ｏｐｄｃ
ｔｕｍｂｌｅ
ｆｉｌｔｅｒｆｏｒ
ｈ ｙｐｅｒｓｐｅｃｔｒａｌ
Ｓｐａｃｅ
４结论
通过以上分析讨论，当孔径光栏位于晶体 上
时，视场角受到晶体最大可接收立体角的限制；当
ｉｍａｇｅｒｙ
ａｎｄｄｕａｌ・ ｕｓｅ
ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ８［ｃ］／／ＡＩＡＡ
Ｐｒｏｇｒａｍｓ
ａｎｄ
Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ
Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ
ａｎｄ
Ｅｘｈｉｂｉｔ。
［ｓ．１．］，［ｓ．ｎ．］．１９９３．
万方数据

AOTF成像光谱仪光学系 统的最优方案选择
作者：
作者单位：
刊名：
英文刊名：
年，卷(期) ：
常凌颖， 赵葆常， 邱跃洪， 汶德胜， CHANG Ling-ying， ZHAO Bao-chang， QIU Yue-hong， WEN
De- sheng
常凌颖,CHANG Ling-ying(西安邮电学院,陕西西安,710121)， 赵葆常,邱跃洪,汶德胜,ZHAO Bao-
chang,QIU Yue-hong,WEN De-sheng(中国科学院西安光学精密机械研究所,陕西西安,710119)
应用光学
Journal of Applied Optics
2012,33(1)



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