光纤x射线探针和测量系统
造价工程师成绩查询-政教主任述职报告
光 学 学 报
ACTA oPTICA SINlCA
V01.1 6.
No 6
June.1996
(=、厶卷幛一 一明
^
光纤x射线探
针和测量系统
(中国矿业大学自动化工程系一江苏徐州,矿业 ㈣。。。。) ’ /
算结果,井做了实验标定。讨i,2了光纤探钟测量系统的构成、删量曲动吝蔼围和响应时间。
关键词
型,
1引 言
, ・灵敏度。 龟
用单次闪光X光机产生的高强度脉冲x射线
进行各项研究时,对脉冲X射线强度的测
量是必要的。本文提出了新颖的光纤X射线探针和测量系统,
其基本原理是:当X射线照射
光纤时产生光电效应、康普顿散射和正负电子对,能量为0.j~8 M
eV的X射线,康普顿散
射是主要的,其它两种效应可以忽略.散射产生的康普顿电子在光纤中发射契
仑柯夫光,其
中的一部分被光纤收集,成为受导光线,经光纤传输后在光电检测器中产生输出电流。这
种
光纤探针和测量系统比传统的由荧光体光电二极管组成的测量系统优越,因为光纤探针体积
微小而不影响X射线的空间分布,抗电磁干扰能力强并具有超快的时间响应,这是其它核辐
射探测器
难以实现的。
2 x射线在光纤中激发的契仑柯夫光
2.1 X射线在光纤中散射产生的电
子
X射线在光纤中的隶普顿散射的几何条件如图l所示 能量为 的X光子在 方向单位
立
体角内散射的康普顿电子数目的微分截面为
面面一i d,o-一号 [1[ (1_~1+ _ (
a1_ )二:二(_1 丽-cos 0) ̄[l _ 一-c_。os 十r干 二 詈 :}f ㈩ 1
其中 一e i'lfl,oC’一2.8x10-1。cm是电子的经典半径.n一耳/mcc 在
方向的康普顿电子能
量为
一
2n盯
一 ~
+(1--re
):etg-" ̄o 【2)
康普顿电子的相对速度 与能量的关系由相对论公式确定:
收
稿日期:t994年l0月31日;收到修改稿日期:1995年【0片I】日
6期
王耀才等: 光野x射线探针和测量系统
(3) 一 1—1 (1+E m。c!)。
角
度 与 的关系为oat 一(1+口)taft( /2)。康普顿电子的能
量范围为。至 /[1
+(2n) ]。在光纤中康普顿电子的产生是随
机的,从产生到逸出纤芯.电子所走路径的平均值
可以近似地
表示为 — D/(8sin ,).其中D为纤芯直径,为¨m数量级.因此
可忽略电子在纤芯中的散射
向的夹角。
是光纤轴向与康普顿电子运动方
X r-
}v
2.2康普顿电子在光纤中发射的契仑柯夫光
光纤中的康普顿电子,当其速度 超过光
在光纤中的速度,
即 > =l/n 时,就会在其路径上发射契仑柯夫光 其中m为
Fi
g I t uIiiD【ul scattering and l
cerenkov radiat
ion 1n
optic fiber irradiated by
纤芯的折射率,称风
为光纤中契仑柯夫辐射的闽速度。一个电子
在其单位路径上发射的契仑柯夫光(光谱范围为j )光子
数目
随渡长^的分布为
一
X—ray
c ~ 菩
其中h为
普朗克常数,2 /he一1/137.发光光谱分布在紫外、可见和近红外光谱区,光子均
匀分布在
电子路径为轴线、 为半有的圆锥表面上,称0 为契仑柯夫辐射角,其表达式
为cos日 一(
),它表明了契仑柯夫辐射的方向性
欲使注入光纤某横截面的光线被光纤接收,成为受导光线,要求注
八光的方向必须满足
一
定的几何条件,用光纤的接收角0 表征这一特性,它与光纤的数值孔
径NA和注八光所在
_vA一 l sin
介质的折射率m有关 圆柱形、阶梯折射率分布
的熔融石英光纤.对子午光线有
固此,在光纤中产生的契仑柯夫光,只有与光纤轴向夹角 ≤0 的那
些光子才能被光纤接
收、成为受导光线 因此,只有满足 ,≤ ≤弘。条件的那些康普顿电子在光纤
中发射的契仑
柯夫光的一部分才能成为光纤中的受导光线,不难导出
1=I cos (1
/ )~COS一(1~NA / })
2 cos (n 励I)+COS (I一Ⅳ 。 f)
光纤中使康普顿电子发射的契仑柯夫光成为受导光线的份额.被定义为光纤的接收效率
。参照图1,设 为光纤轴向和光子发射方向在垂直电子运动方向的平面上投影线之间的夹
角,{为
光纤轴向和电子运动方向在垂直X射线入射方向的平面上投影线之间的夹角,根据
立体几何有
c∞巩=c 札c∞0 +sin sin 0 c∞
cos啦=c COS 一sin sin
cos (4)
满足光线受导条件的 的最大值等于0 ,此时 也达到最大值,于是可 导出 2 1 ,f !一、’A:)。 一c。s杯.,
一
使 达到最大值的社称为最佳角
度
。。 l0,
一 『二— 可i 蔷一
.可导出
c0s。。[(
}~NA ) / . 当 >0 时
当 ≤ 时
光 学 学 报 l 6
卷
其中.NA=0.20. 一1.5。当 —I时.计算出啦 一 7.7 、
4O.5
。、船一55.8 ;图2示出计算的 与 关系曲线 须指
【u;.;
一
lI2
-0】
出,在后面的灵敏度计算中 是由 、 和0的值算出的。
2.3光纤对X射线激发
的契仑柯夫光的灵敏度
光纤对X射线在其自身中激发的契仑柯夫光的灵敏度。被
定义为单位
X射线通量强度照射单位长度光纤时在光纤中每堕
位波长宽度内产生的波长为^的受导契仑坷夫光的光
功率.以s
表示。基于前两节的讨论,利用有关公式,不难推导出
n3 r
・<
br>r
94×10 。 J j
c
sin
s】n L 一 n <
br>:
e"
(5)
其中P一2.2 g/crn。是石英光纤的密度,z/A一
0.5是石英光纤原子的电荷数对质量数之比,
是阿佛伽德罗常数。 的单位常用[ 计 ̄,,X—-
Q uantum・cm・nm:表示
积函数,它就变成初始变量 、 、;的函数了 有效积分区间
。
将(】)至(4)式代入被
分别表示在 0. 和
]和cEo.2
]积分区间内由约束条件( > 和 ≤ ≤ )确定的对灵敏度有贡献的
积分区间,因此(5)式只
在此区间内进行积分
用FORTRAN程序对(5)式积分做了数值计算.图3
示出计算的
灵敏度与能量的关系曲线。选用的参数是,口
一
5012IT]. l一1.j.NA一0.
20, 一0.5~8 MeV. =
850 lll2 ̄, ,一1 nm。计算结果表明,当≯一
47。时获得最
高灵敏度,而且有比较平坦的能量响应,当 一47。、E=
1.5 Me
V时.典型的计算结果为 一7.1 5×1 0。 nW/
X- Qu an u tm
—
・cm・nm。由数值计算结果可知6 ∞NA ,
由公式(5)可知一 ∞D / 。,即
灵敏度对光纤芯径和渡长
Fig-3 SensRivity of optic fiber幻X—
ray
很敏感
3光纤探针和测量系统
3.1构成
光纤X射线探针(O
FP)由光纤和包围它的灵敏度增强体构成,增强体的作用是提高灵敏
度和消除因X射线在光纤周围物
质中的散射所造成对灵敏度的影响。增强体材料和尺寸的选
择应使其在x射线照射下达到电子平衡。当
F一1~3MeV时,选择能将光纤嵌入其中心的
d 1 0mrf]有机玻璃棒是适合的,估算的灵
敏度增强园子。一10左右,则光纤X射线探针对x
射线的灵敏度S—s 这提供了对S进行实验标定
的依据。光纤X射线探针的尾纤耦台到传
输光纤上
光纤X射线测量系统由光纤X射线探针、
光纤光缆(OFcj传输线、窄带滤光片(NBF)和
光电器件(OED)组成,其系统框图如图4所
示
窄带滤光片的作用是选择光渡波长和谱线宽度、 。光电器件可选用快速光电倍增管
(P
MT)或条纹照相机.对前者可用宽带示波器记录。
6期 王耀才等 光纤x射线探针
和测量系统825
3.2系统灵敏度和动态范围
测量系统对X射线的灵敏度被定义为在单位
x射
线通量强度照射下,条纹照相机所记录的黑度或光电倍
增管的阳极输出电流。以后者为
例,系统灵敏度为
s 一10。。l一。L SITA),,S'/2[mA X—-—Q—u—an
ftum—
S。 ¨】
其中 ̄[cmJ为光纤X射线探针的照射长度, 和 [nm] <
br>光电倍增管的光阴极灵敏度和增益, [dB/km]和
L[km]为光纤光缆的损耗和长度。
日
system with optjc fibe ̄
为窄带滤光片的透射率和
光谱宽度,S [mA/W-和G为
F .4 Configuration of X ray m
eas rem曲t
系统可测量的最低X射线通量强度 :当要求在系统分辨时间 [ns]内光阴极
产生光电
子数目的相对起伏为5 时.可以表示为
f :
。。
l× <
br>SlS
.
加’ S
!:x
Quantum“.c ]
—一一 …‘
系统可测量的最高X射线通量强度,。:主要由长度为f的光纤X射线探针所容许的辐
照
非线性/5'u[dB]、抗辐照水平 [dB/最‘m:和射线脉冲的持续时间to[ns]决定
,(其中最表示
库仑每千克)可以导出
t2一 [
系统测量的动态范围为 X Q uantum]
s 竽・
口
3,
一3.5. 一10.
计
DR!
L
一1 2.1×1 0
对如下参数(单位从略,
上文已给出):f一10.
1
:1.1 63, 一0.3.L=0.5,
85
0,A :20,T:0.7,s 一1 30,0—2×10 .s一8×1 0 。,
算出:最
一2×1 0 。,,L I 1.8×1 0 ,,2 1 2×1 0 .DR:11]。
3.3
系统的时间响应
光纤X射线探针:由几何条件引起的信号最大时延差为t-一 (n
此.光
纤x射线探针脉冲响应的宽度为 =0.28 13s
o0s )/c.当 =1 0
∞,
=47。时, 一0.27 Hs;由契仑柯夫辐射原子退激发产生的时间展宽最大为0 1 13s。因 <
br>光纤光缆:对多模梯度石英光纤,当L—O.5 km时,模式色散产生的脉冲展宽可达到O.
2 Hs;当 I 850 nm、 ^一20 nri3和5 nm时,材料百散导致的脉冲展宽分别为1 D
S和0.25
ns(取材料色散系数为0.1 ns/km・nm)。因此,当 一20 ngl和5
nm时,0.5 km长的光纤 f
光缆脉冲总展宽分别为1 ns和0.32 rl&。
光电倍增管:普通快速光电倍增管和微通道板(MCP)光电倍增管的脉冲展宽分别为2 ns
和0.
313s。
x射线测量系统的脉冲展宽最小可达到0.7 ns,最大(相当于最低配置)为2.7
i1s
4实验与分析
光纤X射线探针的灵敏度标定实验装置如图4所示,单次闪光的X光机
主要由直流电
光 学 学 报
源、电压脉冲发生器、脉冲成形器、二极管和
靶室组成,可产生宽度为20~1 00 ns的X光脉
冲,x射线的平均能量为2 MeV。x射线
通量强度的恻量方法如下:用LiF玻璃受照射后的
热释光效应测量单次闪光脉冲的累积剂量.同时用
ST4 01塑料闪烁体和光电二极管构成的闪
烁探测器测量闪光的脉冲波形,这样就可计算出探针处
X射线的通量强度,其典型值为3×
1 0 Ex Quantam/s・cm :
实验条
件如下:光纤探针由d l 0 mm有机玻璃棒和Ge・P・Si系梯度光纤构成,光纤光
缆采用S
iO ・GeO 梯度光纤,长度为L=1.02 km。光纤X射线探针和光纤光缆光纤的芯直
径均
为D一50 bm,NA:0.20, =1.5.它们的其它参数以及窄带滤光片和光电倍增管的参
数与上述2.3节和3.2节计算时采用的参数值相同。光电倍增管测量的信号经3m长电缆传
送给宽
带示波器(osc)。
实验初始数据是从示波器屏幕上取得的0.3 v电压波形,相当于光电倍增管
输出4 mA
电流,由此算出实验系统的S =1.3X1 0一LmA,—X Qu an tu—
mJ ̄
再由它的表达式代入相应参
,
数值,便可求出标定结果为S-一8X1 0一
Enw,—X Qu a ntum・Bm・nm]
渡形的典型宽度为82
,
lfS
,波形光滑无起伏
若取 一1 0,则 的计算值偏低1 2 理论计算用了光纤对子午光线的 ,实
际上光纤
中存在大量的斜光线,而它的NA较前者为大,因此导致理论结果偏低。本文旨在建立光纤X
射线探针的数学模型,用计算结果指导标定实验,最终以标定值为准 本系统对频带而言采
用了最低配置,其上升时间为2.8 ns。
结论理论和实验结果表明,这种新型的光纤X射线探针和
测量系统是可应用的。使用条
件是在光纤X射线探针前加准直器并保证 =47。,其灵敏度和时间响
应可以通过系统不同
的配置进行调节,最佳系统的响应时间为亚毫微秒级。
参
1]
K.Siegbahn+ Alpha B幽 Gamrr ̄一Ray
考 文
∞
献
Vo1.1.hmsterdam Press.AmsCer如 .1965:54~59
Optic Fiber X—Ray Probe and Measurement System Wang Yaocai
(DP m衄
Shi Yiwei Wang Qunwei
唧 班聊 ,China Unl ̄si*y of^赫 aM TechwXogy,Xuzlum
221 008)
(Received 31 October 1994;revised 11
October 1995)
Abs仃act Based on the Cerenkov r
adiation of electrons from the Compton scattering
of
the X-ray in optic fiber,an optic fiber X-r
ay probe and measurement system can be
constru
cted.The theoretica1 and experimental study have b
een conducted.The analvticaJ
expression for th
e sensitivity of the probe is deriven and its calc
ulating result is given.We
have made the calib
eration experiment and discussed the measurement d
ynamic range and
tjme response of山e system. Key words optic fiber probe, Cerenkov light,X-ra
y, sensitivity