简
手及
第4
5
卷
第
1
9
期
2
000
年
1
0
月
拼
考
连
叙
(
n
)
流
体
垂直
穿
过
两
平行
多
孔
板
时的
换
热如
图
2
所示
多孔
平
板
l
和
2
分
别保持
日.
J
T
温度 为
cT
和
几
几
>
c
流
体
垂直流
过多孔
板

设
在
板处
流
体
的
温度
与板
温
相
同
体
的能
量方
程< br>为
两
板
间
流


尸
一


李
ya
(
。
vw
:
:
)
=
-
孚
上
琴
U
VI
C
一
(
、F
{
即
UV
“
乙
(
1
4
)< br>
{
】
T0)
边界条件
(几
(T)L
N
:
cT
通
过
积
分
可
求
图
Re
尸
r
2
得
多
孔
板
壁面
处< br>的
e
s
s
u
tl
数
为
刀
倪
=
流
体
垂直
穿过两多孔
板
时的
换热
示
意
图
l
一
ex
>
P
(
一R
e
P
r
)
(
15
)
对
于< br>板
l
wV
>
0
相当
于
抽
吸
R
e
尸
:
>
0
>
)
式
可
以
看
到
从
(
1
5
当
R
e
尸
;
3
时
Nu
u
叶
R
N
1
e
尸
r
这
表
明
R
e
尸
:
足
够
大时
板
l
的
换热能力
能
)
式
预
示
的
最
大
值
达
到
(
1
1
N
e
tl
数
确实能与
s
s
u
Re
尸
:
的
一
次方成
正
比
其原
因
就在
于
在
整
个场
,
中
速
度
与
热流矢
量
处
处
平
行
和
同向这
个特
殊
例子
从
另
一
个
侧
面
表
明
场
与
热流
场
的
配
合
和
协
同就能大大
提高对
流
换
热
性
能的
潜
力
只
要
很
好
地
组
织速度
对
于
板
2
wV
3
<
O
相
当
于
喷
吹
一
R
e
,
尸
;
>
O
uN
尸
:
<
1
也
就
是
说
流
体
的
流
动不
但
不
能增强
热
量
传
递
相
反阻
碍
热量
传 递
因
此
uN
<
1
即
比
纯
导
热
的
情
况还差
一
R
e
当
一
R< br>e
尸
:
>
时
uN
*
3
0
这 意味着
当
足
够
大
时
壁面
热
流
很< br>小
即
流动还
可
以
起
绝
热
保
温
的
作
用
的导热
问
题
从
以
上两< br>个例
子
和
种
特殊情况
可
以
清楚地看
到
对
流
换
热
的
物
理机
制
确实是< br>有内热
源
热
源
强度
决
定
了
对
流
换热
的
强
度
它
不
仅与温差
、
流动
强
度
、
物性
大小有
关
更
或
重
要
的
是
还与
速
度
与
热流矢量
的< br>夹角
有
关
取决
于源
项
的
符
号
流
体
的流
动
可
以
增强
换
热
者< br>对热量
传
递
完
全无
贡
献
也
可
以
减
弱
热
量
传
递
(
流
体
对
壁
面
加热时
使换
热减
弱
;
流
体
冷
却
壁面时
4
热
源
使
换热
强< br>化
热
汇
热
汇
使
传
热强
化
热 源
使换
热减
弱
)
应
用
源强
化概念
和
流场与热流
场协
同概
念
的
应
用有两
个< br>方
面一
方
面
是
对
现有
对
流
换
热现
象
从
新
的
角度有
更深入
的
理
解
(
I
)(
1
)
众
所
周知更
重要
的
方
面则
是
能
发展
一系
列的
新
的
传
热控
制方
法
对
于
充
分
发
展
的圆
管
层流流动
q
=
对< br>于
等
壁
温
边
界条件
uN
T
=
3
6
而
对
于
等
热
流
边
界条件< br>数
值计
算表
明
近
)sl
uN
4
63
而为
什
么
uN
q
>
uN
T
则没有
给
予物
理
上
的
解
释
通
过分析和
正
是
由
于
等
热流
边界条件
下流速与热
流的
夹角
更
小一
些
(
特别是
在
壁面
附
“
〕
从
而
使
其换
热
强
度增加
(
1
)
滞止
点
和
射
流
冲击
的
换
热系
数高
于
平
板
边界
层
的
换
热
究其
原
因
亦是
由 于
在
滞
止点附近流
速
与热
流
夹角
较
小
流边
界
层壁
面
有抽
吸时
数
值计
算
也
证
实
了
这一点
’
)
(
i< br>)
对
其
边界
层
减薄所
以
换
热增加有 喷
注时
其
边界
层增
厚换
热则减
弱
分
析
计
算
表
明
壁面有抽
吸
时
)l
对
流
换
热强度增
加的
内在原
因
是
速
度与热
流的
夹角减小
博
士
学位
论文李
德
玉回
流和
冲
击射
流流
动中
流
动
过
程
和
热过
程
相
互作
用的
研究
北京
:
清
华
大
学工
程
力学系
2
1
2< br>1

拼
考
五
叙
第
45
卷
第
19
期
2000
年
10
月
简
手
及
源项增加
(
n
)
从
(6)
和
8()
式
可
以
看到
化换热
或者
用于
绝热
保
温
,
改
变
速
度与
热
流< br>的
夹角就可
以
控制对
流
换
热
的
强< br>度用
于
强
8
」
7,
用
此方法
进行换热
强
化
时与
已
有
的
换
热强
化
技
术
1
相
比
其优
,
点是
附< br>加
阻
力
损失
很
小
更易
于
工程应用
有
对
于
充分
发
展
通道流
3
种
途
径
可
以
控制
夹
角
尽
(
i)
,
改变
热
边
界
条
件
护
b< br>如
改
变壁
温或
热流
边界
条件
)0
即
可
使
z
uN
>
43
6
.
q(,
一
>
)0
也
可
使
uN
<
3
6
(
q
二
一
护
b
<
(
) i
改
变
速
度边
界条件
N
ah
。
’
)
采
用
水
为
工
作介
质通过多孔介质流R
ey
向加热
板
然
后侧向流
出
,
实< br>验
测
得
的
=
数
和
件
度
5< br>尸
;
数
的
乘
积
即
uN
R
e
尸
r
,
d
数
范
围
内
确实
是
正
比于
R
o
l
s
n
e
l
)
运用
外
部
条
其换
热强度
比
其
他
对
流
换
热
方
式要高
得
多
(i
s
s
l
u
et
数
在较小
[l
借
用
特殊
设计
的
插人
物
以
改
善
流
场
与热流
场
的
配
合
9
,
计
算
和
实验表
明
在同
等
功耗
条
件
下
传
热
可
以
有
明
显
的
强
化与此
相反如能
使速
度与
热
流
垂直则对
流
换
热强度
可
减
小
到
最
小
程’“
张朝
民
「〕
用
旋
转流叠加
在
自然
对
流
之
上
从
而
使
对
流
换
热
退
化为纯
导
热
结
论
(
)I对
流
换热
的物
理机制是
:
对
流
换热
是
有
内热
源的导热
问
题
热
源
项
的
大
小
决
定
了对
、
流
换热< br>的强
度
源
项
的
大小
不
仅取
决
于
温
差流
体
的
速度
和
流
体
的< br>物性
还
取
决
于
速度场
与
热
流
场协
同
的
程
度
以
强
化换
热
(< br>n
)
流
体
的流
动
并
不
总
是
能
提高
热
量传递
能力
这取
决
于源
项夹角
余
弦的
符
号它既
可
也
可
以
减
弱
换
热系
数
因
此改
变
和
控制流
速
与热流
的
协
同就
可
以
控制对< br>流换
热
的
强度
(
1
)
源
强
化
和
速
度
场与
热流场
的
协
同预示
了
对
流
换
热
的
极
限
情
况上
限
是
速
度与热
流处
0.
处平行
致
谢uN
=
R
e
尸
;r
协
同
最
差 时
即
其
下限
是速
度与热流处处
垂直
G
,< br>uN
=
本
工
作
为
国
家
重
点
基
础
研
究
发
展
规
划
项
目
(
批
准
号
:
00022
63
.)
参
:
埃
克
特
传
热与传
质
分
析北京
科
学出
版社
考
文
献
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稿2
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修
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稿
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2122