词牌名有哪些-后备干部考察材料

人
体
表
面
的
对
流
及
辐射< br>传
热
系
数
(
日
)
持
田
彻< br>一
进行
空调
和
采暖制冷设计时
,
、
序
一
J
`
J
目
。
室内人
员
的
放< br>热量是
必
须
考
虑
的
重要
因
素
之
一
。
人
体
利
用
代谢作
用
把体 内产热通过
各
种
途
径向外
放
出而保
持
热平 衡
各
种途径中人体表面
的
、
对
流
、
辐射< br>及
出汗后的蒸发
等
方式
占
大
部
分
,
,
,
其他
还
有
呼
吸
时的
失
热
。
衣服
与
人
体
之
间
的
换气或
机械
式的劳动所
消
费
的
热
量
以< br>及
不定
时的
蓄
热
等
,
、
前
三种作
为
主要
放
热
的观
,
点
来
看
概
念
是可
以
理
解
的
。
,
但
其
值还
存
在
很
多
未
确
定的状态 量
。一
比
如人体表面
的
传
热
,
系
数
就是其中之
一
表面
传热
系
数
分
为
对流
和
辐射
两
部分
,
其中
对
流
传
热系
数
很
多
研
并
且大
。
究者
提
出和
发
表
了
种
种
的
数< br>据
部分是
以
人
的
试
验
为
主
看
来
提
出
的具体数值
和表
达
式理
论
依据
不
充
分
,
,
,
实
测
条件
等
也
不
一样
。
而
且各式
之间
存
在
相当
大的差
异
以
人
,
体试
验
作为
依据
面
温
度为例
,
,
看来测定精
度
方面是
可
以
的
,
不过生
物体本
身
是一种复杂
的
放
热
体
,
因而实
测值本
身
是否抓住本
质
问题是
个
疑问
测
定部
位的
选点
。
就是
以
计
算传
热系
数
时作
为
基础
的
皮
肤
表
以
及
测定方
法
和测
定
仪器的
精
。
测 值的
平
均
方法
的
误
差
,
度
等等< br>都存
在问题
根
据传
热理论
,
根据
存
在上述
问
题的
实
测值
来
计算的结果
必
然产 生差
异
。
本文
主
要
考虑
到
生物体
的特性从工
程
学
的
角
度对人
体表
面的对
流
及
辐射
传
热系
数
进
行
了
研
究并提出了
具
体
的
数值
二
、
符
:
号
本
文所使
用的
符
号
及
其意义
如
下
Q
Q
d
d
Q
i
:
:
全
放热
量
(
即代谢
量
)〔
千
卡

小 时
〕
对
流及辐射放热量
〔
千
卡
小
时
〕
:
各
部
位的
对
流
及
辐射
放< br>热
量
〔
千
卡
小时
〕
:
Q
c
e
Q
i
:
蒸发
放
热
量
(
发汗
十
无
感
觉
性
的
蒸发
和排泄
) 〔
千
卡

小
时
〕
各部
位
的
蒸发放
热量
〔
千
卡小
时
〕
:
Q
s
i
从人
体
表面
S
到
墙
壁
i
之间的一
次
直接辐射热
〔
千
卡小
时
〕
Q
s
Q
r
*
:
二
次辐射省略
〔
千< br>卡

小
时
〕
:
,
只
考
虑一< br>次
辐
射
时
,
,
人
体
与
周< br>围环境
之
间
的
辐射
传
热
量
考
虑二次辐射情
况时
人
体
与
周
围
环
境之
间的
辐射传热
量
〔
千
卡

小时
〕
日
口

Q
j
h
c
:
考< br>虑二次辐射时
:
,
在j面损失的
净
辐射热量
〔
千卡

小
时
〕
“
。
人
体
表面的
对
流
传
热系
数
〔
千
卡
米< br>:
小
时
度
〕
2
`
。
ch
h
c
fo
h
i
r
r
人
体
i
部
位表
面
的
对
流
传
热
系
数
〔
千
卡
米
强制
对
流
传
热
系数
〔
千
卡

米
“
·
小
时
度
〕
。
·
:
小
时
度
〕
2
·
:
考
虑
二次辐射
时的辐射
传
热
系数
〔
千
卡
米
r
人
体
i
部位
的辐
射传热
系数
(
本文
中
设
h小
时度
〕
r
i)
h
〔
千
卡
米
“
。
“
1
1
r
i
a
r
:
=
小
时
度
〕
“
·
。
:
二
次辐
射省
略
:
,
只
考
虑一
次直接
辐
射时的
辐
射
传热
系
数
〔
千卡

米
小
时
度
)
。
t
s
:
平均皮
肤
温
度
〔
℃
〕
人体
i
t
i
s
t
:
部
位的皮
肤
表面温< br>度
〔
℃
〕
的
表面
温
度
〔
℃
〕
g
:
气温
(
二
辐
射温度
)〔
℃
〕
墙
壁
i
it
t
:
:< br>:
平均辐射温
度
〔
℃〕
湿交
换
系
数
〔
℃

k(
:
k
x
x
s
,
:

k
g
)
〕
:
皮
肤
表面 平
均混
合
比
〔
k
g

k
g
〕
人
体
i
i
:
部
位
混
合
比
〔
k
g

k
g
〕
、
x
a
周
围
环
境的混合
比
〔
k
g

k
g
〕
A
s
:
人
体
的
有
效
放
热
面积
(
本
文
中对
流
“< br>进
行
)
〔
米
〕
辐
射
、
出< br>汗等各
种
放
热
是在
全
部表
面
上iS
N
N
u
u
r
r
:
墙
壁< br>i
的面积
〔
米
〕
s
“
:
自
然
与
强制对流混合的
努
谢尔特
(
N
su
只
有
强制
对
流时的努谢
尔特
准
数
〔
一
〕
e
)
l
t
准
数
〔
一
〕
of
G
R
:
:
格拉修夫
(
G
e
雷
诺
(
R
ra
s
h
of
)
准数
〔
一
〕
e
:
y
no
l
d< br>s
)
准
数
〔
一
〕
“
·
V< br>6
。
:
:
:
风
速
〔
米
秒
〕
4
e
af
小
时
度
〕
S(
t
·
斯
蒂
芬
一
波
尔
兹曼常
数
〔
千
卡
米
:
n
e
l
一
B
t
z
m
an
)n
人
体
辐射率
〔
一
〕
墙壁
:
跳
p
:
:
i
的辐射率
〔
一
〕
1
。
一
)
〔
一
〕
反
射率
(
为
:
明
j
s
甲
i
从
i
面到j面之间的
计
算
角辐
射系
数
〔
一
〕
从人
体
到
i
面之 间的
平
均
角辐射
系
数
〔
一
〕
甲< br>i
,
:
从
i
面到人
体
之间的
平均角
辐射系
数
〔
一
〕
从
i
即
sbR
;
R
s
:
面到
j
面的
吸
收
因
素
〔
一
〕
i
i
:
:
人
体
与
墙壁
i
之间的吸收因素
〔
一
〕
2
面的
辐
射热量
〔
千
卡

米
,< br>小
时
〕
2
·
:
人
体
的辐
射
热量
〔
千
卡

米
+
小
时
〕
,
上述符号
中
k
.
注脚符号
S
表
示人
体
(
t
i
+
i
和j表示
墙
面 的部位
(
t
i
+
273
)
。
R二
。
6
(t
+
27
3)
4
,
〔
(< br>t
:
27
3
)
乞
+
273
)
“
〕〔
(
t
s
+
2
73
)
+< br>〕
。

三
、
人
体与
周
围环境
之
间
的
热平
衡
,
人
体
由于 新陈代谢
而
产生
的
热
量
如
果
忽
略 呼吸
,
、
衣服下面
换气
和
机
械
式的劳动< br>等
,
所放
出的微
小热
量
,
主
要通< br>过
对
流
+
、
辐射和出
汗各
种途径来
放
热
裸
体
时
)
A
S
+
,
并与外界
之
间保
持
正
:
a
常热平
衡
。
在气
温
和
辐
射温
度
相
等
的< br>环境
下
有
如下热平衡式
k
h
。
Q
份
Q
d
Q
e
=
。
(
h
+
h
r
)
s
(
t
一
t
:
(
:
s
一x
)
A
s
(
i
)
四
1
、
人体
表
面
的
对
流
传热
系数
人体等
值园
筒
径
,
在
求
形态复杂的 人
体
表
面
的
对
流
传
热系
数
时
作者
采取与人对
流
传
热
系
数等
值的园
。
筒
径
,
并用
有关
园
筒
数据作
为
人
体
的
对流
传
热
系数
,
人
体
当
作
模
型
考
虑时把全
身分
为
几
个
部分
。
将
人
体
看作 是这些
园
筒
的
集
合
体
发
热
体时
公
式
(
,
为
此
,
且各
部位 采用同一尺寸的
园
筒
然后
将
人体
着
作几
个
具
有
代表直
径
的
园
筒所
构成的
,
,,
忽
略
呼
吸
等
微
小放热
,各
部
位
放
热
量的总
和即
全
身
放
热量
(
即代谢
量
)
用
2
)
表示
如下
Q
:
气乙
Q
E
d`
+
艺。
Q
e
i
(h
:+
s
h
r
)
(
t
,一
,
:
)
A
s
:十
乙
k
h
i
二
1
。
、
(
x
、
:一
x
`
)
A
s
i
(
2)
i
=
1
假
设
,
气温
(
即辐 射
温
度
)
和
皮
肤
表面温
度大
致相
等
的
炎
热条
件
,
,
,
由于
过热
条
件下
,
生
理上的
反
应
使
血
液
集
中
在人
体
表面
位之间几
乎
没
有
温差
形
成各部
位皮
肤
表面温
度
接
近
而
大致相
等
。
各
部
而
且< br>对流
以
及辐
射放
热也
几
乎
不
存在
,
大部分
通过蒸发放热来
保
:
持
热
平
衡
。
另外
1
)
,
设想皮
肤
表< br>面的混合
比
大致均等
的
话
2
)
根
据
人
体
与
周围
环境之间的热
平衡公式
(
和< br>各部
位
放热
量的总
和
公式
(
得
出如 下关系
Q
气
k
h
=
e
(
x
、一x
:
)
A
s
乙
i
=
1
kh
e
i
(
,
x
s
i
一
x
:
)
A
:
,
(
3
x
中
的混
合
比
差为
(
、
如
果
,
上述
假设成
立公
式
(
3
)
一
x
a
、
广
(
一
x
s
i一
x
、
)
即
可
导
出
人
体
表面平均化
了的
对流
传
热系
数
公式
(
h
。
4
)
(< br>4
)
=
E
i
=1
n
e
i
A
A
s
i
—
S

公
式
()表示
各
部位
的
对流
传
热系
数
与
其
部
位的面积
比
进行加权平均
的
值
即
是 人
。
体
表面
的
平均对流传热系数在给全
部
表面的
面积
比及其
代表直径
时
,
,
可
以< br>粗略地得出
用
单
一
园
直径所代替
的
人
体
的对流传热系
数
应用这
样
的
园
筒
模型
,
应
考
虑用
于
采
暖
制
、
冷
房
屋
自
动
控制的室内感温
体
的制
造问题
人
体各部
分的
区
分
,
。
are
首先参
考
了
F
k
r
等
的园
筒
模
型
,
,
。
他
们
把全
身
分
为
头部
。
颈
部
体
、
躯
干、
大腿
,
、
小腿
r
、
上臂
、
下臂
和
手
指

又
个
部分
,
,
并换成
各
自
的
园
筒
1
。
本文是用
形
状
上
来分割
,
把头和颈合成一
个
部分
手
指合
并
到下
臂
这样把人
体
看成六
个园
筒
组
合
并参
考
P
盯
k
o< br>的
代表直径和皮
肤
面积值归纳成表
人
体各
部
位
的
代
表
圆筒直
径
和皮
肤
面积
表
飞
~
一
二
二
二
干不
平
票
厂
二
二
三三
二
三
二二三二
二
…
三 二
二二
二
二
州
一
一
二
兰
一
一
一
竺
兰
一
二
一
一
矍
一
{}
一
一
一
一
一
一
一
竺
一一一 一一
一
一
一
一
生
兰
一
一
一
二
一
一
!
代
一
表
直
径
漏
”
~
二
了
eh
{
’,
”
”
”< br>族
缸
’;i,
折
w
川
二
-
,
-
一
一
二
小
一
一
鉴}
腿
{10
}
}
·
0
3
下
臂的
皮肤
面积
比
上
臂
大
两
倍
利用人
体
六< br>个
部
位的表
步
考
虑
自
然对流
影响
的
O
os
t
其
原
因
是把手
指
的表面
积
加到
下
臂中
r
—
。
。
一
1
模型值
和
H
I
l
p
e
z
e
n
t
园
筒
的强制对流
传热
的无因
次式和进一
,
h
iu
等的无因次式
求得
代表 直
径
下人
体
模型
的
对流
传
热系
数
。
o
o
s
t
h
u
u
i
z e
n
无因
次
式
二
·
N
N
u
0
·
“
f
o
r
(
骨
)
一
””
·
“
G
二、
Z
尘

R
Zr

(
5
)
首先
l
m
,
用公
式
(
根
据
H
i
l
p
e。
4
)
r
,
在
近于
实
际
情< br>况时也几
乎
可
以
勿
视
自
然
对
流
影
响
,
风速
V
6
e
ln
,< br>二

时
s
,
,
t
无因次式
求
强制
对
流时的
传热
系
数
14
,
然后用其值 反
算
出代
表
直径
e
小约为
18
e
mA
t
h
i
n
2
)
、
s
等人提
出
人
体
的
相当
园
筒
径
为< br>9
)
25
c
m
l
m
,
S
t
o
l
w
i
j
k
er
提
出
i
。
另
外
如
图
3
中的所
提
出的
在风速
l
m
s
的
状
态下
的结果。
适
用
H
i
l
p
t
的
无因
次式反
c
算
出
中各
自
为
6
m
和实际上人体的外
形
并不随
环
境冷暖而变化
所
以
本
.*
同
时
考
虑
自
然
对
流
和
强
制
对
流
的
无
因
次
式
(
5
)
。
,
只
有
公式
(
5
)
已
成
为
数
学
式子
,
因此
本
文
暂
先
采
用公式

文
将
依据
炎
热条件下求出
的
直径
为
凉爽
环
境情况
,
1
8
m
的
园
筒
看作人< br>体
模型的代表直径
。
至于
舒
适和
以
后
再
加
以
叙
述
。
现
将
对假
设为具
有
人
体
特性的
园
筒有
关
的对流
传
热
系
数
进行
探
讨
2
。< br>人体
表
面的对流
传
热系
数
,
在高风
速
范
围
内
气流
,
,
自
然对流的
比
例
很
小
,
可
以
忽略不
计
,
,
但
日
常
生
活
中多是微小的
且
舒适环境
下
,
一般皮
肤
表面温
度
和
周
围温
度
不同它们
之
间的差值
而
引
起
的自
然对流的
格
拉
修夫
准
数
(
G
r
)
的温
度
差
即选定
代
表性
的
皮
肤
温
度
和
气
温
,,
.
。
é
一
、
t
份
=J
女
艺
是一
个
问题作 者首
先
设想
在
裸
体
时
近于舒适
的
皮
肤
温
度
t
s
“
i
伪
S
伤
Ze
二
n
=
33
5
℃
,
气,
(
,份
卜
,
肠
妒
)
e
和< br>T
二
二
么
州
今
坛
n
,
温< br>t
a
二
Z
s
oc
,
温
差△
t
,
=
r
t
s
一
t
a
。
令
。
d
e
`
一
一
—
次
尔嘴
策
粉
:
汤
:
:
幽
(
℃
)
为
代表值
算
出
G
数再
说
对
`
而
{
P
e
件
愈趋向寒
冷环境
愈
大
,
皮肤温度与
气
温差
一
但
在寒
冷时由
于血液
未集中
于
因而皮
肤
温度也下
降
。
,
舒
多
产
`
沪
尹
h
寸
、
钟
`
“
”
。
。
体
表
,
,
所
以
其
同时也
差
值并
不很
大
的温差
6
d
e
g
为
此
,
可
以
把舒适时
。
!
岩
黔
款
范
o
`
:< br>a`
(
℃
)
作
为
准
标
。
. 3O
,
卜
0
劝
v
〔
,
·
了
公
适
当
考
虑
气
流与
园
筒
轴的交 叉方向和
风
逆
;
;
有
限长的
处
理
等
问题
虑
,
根据这些
考
的
园
筒
模 型
,
创
一
l
触
时
5
剐
青
撇
和
翩
对
乳
佳
共
牵
r
,
,
的
比
处
8
首
先对直
径
1
er< br>c
m
引用
H
i
l
p
t
氏的强
制
对
流的无
因次式
u
“
求不
同
风
速
下
的
努
塞尔
特
准
数
N
f然后
将各
值
。
代
入
自
然对流
和
强
制对流
同时
考
虑的
O
os
t
h
li
z
t
e
n
的无
因
次
式
。< br>而算
出对流
传
热系
数
,
e
这
样求
的混合
平
均对流传热系
数h
r的
轨
迹
比
较
在
c
和只
有
强
制
对流
的< br>传
热系
数
hf
o
图
l
中从图
1看出若
风
速大于
o
,
s
m
s
时
,
表
z
iH
l
邮
洲
耽
传
热无
因
次
式
”
认
寸
解
,
给强制
对
流
带
来
的
自
然对流影响是
可
以
忽
略
的
。
川
触
n
但
随
着
风速
的
降
低
,
自
然对
流
的
比
例增
,
斤
a
”
奴
一
,
。公
挽
r
卜
R
e
4
0
彻
`0
0
二
o
加
7
2
,
可
知在平常的室
内环
境
下
用公式
(
4
即
o
。
l
m
s气
!
的翻
O
,
0
`
I弓
I
0
汤
`
6
流下
不能
忽 视
自
然对
流的
影响
)
、
(
5
)< br>和
表
2
,
按
上
述
顺
,
的< br>O
二
~
0
:
,
石
0
·
61
8
序
决
定的
与
人
体
相
等
的
园
筒
的对流
传
热
系数
hc
可
以
用
如
下
简便公式
求
出
与曲
线相近
似的
值
其结果
表示
在图
2
中
(
6
)
h
。
3
=
方
厄
7
石V
恋
不
丽
一
0(
.
1
《V《
3
.
) 0
对流
传
热系
数
的
比
较
和
探讨< br>,
从生理学
和
生理
工学角
度
出
发根
据理论
分
析
和
以
人
体
为主
的
实< br>验
所
得的
关
于人
体
.
补
夕
4

表面
的
对流
传
热系
数
,
有如
图
一
工
3
中发表
的
各
种公式
。
它们
的
实验环
境和试验对象
各不
相
Tl
少
补
多
饥
积
奢
淤
一-一了一-丫
一,一一 rsese州r
一
下
一
rr
T
了
~
丫一
【
作
鑫
:
h
`
二
好瓜不
不
(
0
1
盆
v
妄
3
0
)
一
:
拍
较
酌
戚
传
同
。
似
曲
鳞
。
·
作
者
提出的
式
子
(
6
)
也同时表
示
在
图
3
中
矛O
J
刁
`
风
逮
v
〔
“
八
飞
图
司
。
、
热
幸
芙
对
琳
有
球
比
较
,
一
过
去提
出
的
公
式
大多数
是
以
生
理
家
验
所
求得
人
体
和
环
境
方
面
的
许
多
数
据
:
代
入
热平
一
a足
.

衡式
,
间
接
地
求得
,
“
人体
”
的对流
传
热
系
数
。
。
与之 相
反
本文是
考虑
了生理特
性
并
以
热
传
,
导理论
为
基础
其
传
热系
数
图
3
,
首先
确
定
等
值
传
热
量的园
筒
直径其次
以
这
样
的
人
体
园
筒
在理
论
上决定
。
这就不同于过
去
的
方
法
1
)
,
中
一
9
)
式 采用的
实
验状
况
中
,
,
温
度
范围 和姿
势
多种多样
6
)
,
从炎热
界
限起,
到
舒
适界
限止
采
用代表
园
筒
所得到的公式
(
不
过
,
。
处
于其
中间位置
。
,
因
而
尽管是人
,
体
模型
,
但不
妨
碍实
用
,
在坐姿与
立姿
时对流
传
热系
数自
然是
有
所
差异< br>还
有
着衣
时
(℃
)
左
右
,
坐姿
形
衣
裳
表
状
可能
介
于
园筒
和
球
形之间
式与公式
(
1
)
是有
差别的
面温
度
t
。
,
但
本文是以
园
筒
状
为
代
表
其热平衡的基础
,< br>实
际上在
着衣环
境
(
=
1
cl
o< br>静
态
)
的舒适状态
下
。
和
气温
之间 的
温
差
△
t
不是在
炎
热
环境下
,
。
t
。
一
t
玲
62
一
12
=
5
d
c
g
其次
进行研究
而
是
以
舒
适
或凉爽
环
境作
为
主要情况对
于对流传热系
数
,
在舒
适
和
凉
爽
环境< br>下
对
流及
辐
射的
放
热量
比
例增大
4
)
所
以
原
封不
动
地采用着
,
眼于只
考
虑蒸发
散热
的公式
(
生误
差
,
和
使
用直径
。
1
c8
m
人体
模型是不合理的
,
而
且
可
能产
,
对 于
这
一
点
下面进行探
讨
,
不
是活动产生< br>热
量而是保
持
正常状态的
凉
爽环境下
蒸发散
热的现
象
是不
存
在的
大
部
分只
为
无
感
觉的
蒸
发
和排泄
下发
汗
也
可
忽视
,
其值是微小的恒
定
值
。
另外
已有资
料
阐
述
。
,
在舒
适状态
,
无感觉
的
蒸发
和排泄
占
全
部放
热
量的< br>1

4
一
1
5
且恒定
2
)
,
所
以
着眼于
从
公式
(
1
)
和(
,
在产
生
的热量中扣出无感觉
蒸
发和排泄产
生
的放热
量
后的
恒定
1
)
:
(
2
)
两式
中
得出如下
关
系式的对流和辐
射放
热
量
Q
一
即
可
以
从
(
Q
一
Q
e
=
艺
Q
e
i
+
:
h
r
)(
t
=
(h
e
一
t
:)
A
s
(
7
)
)
A
,
=E
i
=
1
(h
,
。
i+
h
r
i
)
(
t
,
;一
t
a
;
(
8
)
,
`
要把式
(
:
8
)成
为
恒
等
。
那
么
对流传
热
系
数
h
辐射
传热
系数
h
r
,
皮肤
表面温
度
t
、
按
下式
求得
h
。
=
兄
i
=
1
h
e
i
A
s
i
A
S
A
S
i
A
o
(
9
)
h
r
=
乙
i
=
1
h
:
,
s
(
1
0
)
t
:
=
兄
i
二1
h
i+
h
C
r
h
+< br>h
r
i
一
奎
丝
A
s
.
十< br>_
:
(
1
1
)
4
)
前
面< br>以
炎
热
条
件
为
主要对象
而得
到的< br>(
式
流
,
式和舒适或
凉
爽
状
态下< br>放
热
所
导
出
的公
。
(
9
)
其
形
式
完
全一
样
,
但两
式
中
h
的
内
容是不相同的
。
。
即
(
4
)
式
只
考
虑
强制
对
而
(9
)
式则
包
括
了
强制
和
自
然 对流
,
要从
(
。
4
c
。
)
式之< br>h
与
(
9
)
式的
h
反算出
,
各自
的
园
筒形
可
以
忽
略
不
计< br>(
进
行
比
较
,
实
际上是
困
难
的
,
在高风
速
下
·
(
9
)式
中
的
自然对流
几
乎
,
。
因
而
两
式的
h
大概
一
致在低风
速
范
围
内
的强制对流
传
热系
数
是与
因
此仍使
用扶
(
4
)
)9
。
,
式
h
中
的强
制对
流
部
分几
乎
相
等式
所得
的人
体
模型的
代

表直径
为
8c
m
时
,
。
前
面
所
述在高< br>风
速
范
围
内
自
然
对
流
值很 小
叮
省
略
一
,
对
此探讨结果
er
,
在风速
二
1
6
米
秒
对
直径
“< br>·
1
c8
m
。
园
筒
的
强
制
对
流
传热
系
数
h
c
f
o
,
一
·
r
按
H
i
l
p
,
t
公
式
算
出
为
h
c
f
or
9千7
卡

米小
时
度
。
,
同一条件下按
O
os
t
。
h
iu
z
en
等的公
式
(
5
)
算
出
包
括
自然对流的对流
换
热系数
h
略不计
。
h
。
二
6
3千
卡米
小
时
度8
“
因此可
以
确
认
高风速范
围
内
的
自
然对流
可
以
忽
,
同
时
,
1
公式
(1
)
中表示
的
皮
肤
温度是
传
热系数
和
皮
肤
面积
比
例
的
加
权< br>平均值
。
与
以
往只用面积
比
加
权
的 平
均
皮
肤
温度不
同
五
1
、
人体表
面
的辐
射传热
系数
用
一次直接辐射表示
的
辐射传
热
系
数
,
人
体
被
不
同的
表面温度的
墙
面包
围
的
情
况
下人体
与
环境
之
间产生
的
辐射
传热
量
是
把各墙面的辐射率看成
同
等
分
,
,
并
且< br>省
略
各个
表面
卜
放出来的辐射能
量
中
的
二
次辐射
部
:
只
利用一次辐
射
Qs
=
,
按
下式表
达
Q
5
:
乙
。
i
。
1
二
乙
1
:
i
。
:
6
{
(
一
t
,
+
27
3
)
`
一
(
t
i+
2
73
)`
}
印
1
八
S
5
=
6k
乙< br>(
甲
,
,
t
,
甲
s
*
t< br>i
)
A
s
s
=
d
rs
(
t
一
乙
甲
:
1
t
i
)
A
(
12
)
从
(
再
说
,
12
)
式
中
看出
d
r
。
:
:
此种情
况
下辐射
传热
系
数
d
可
用下式
定
义
=
e
1
8
5
6k
(
13
)
s
公式
(
1
2
)
中
艺
甲
it< br>是
用平
均角
系
数
平均
了
的
一种平均 辐射温
度
表示
甲
5
1
来进行加
权
平均的辐 射温度
,
。
,
是
将
人
体
看成
园< br>筒
单元并与
墙
之间的平
均
角系
数
混同于其他 辐
射
温
度
2
为
了
避免
。
,
射
场本勘市
郎
和
西安信称它
为
周
围辐射温度ear
,
以
之
区
别
t
考
虑二次辐射时 的辐射
传
热的表示
G
b
的
吸
收
因
素
h
在闭合空
间中
某
墙
面与其它
墙
面之
间
进
行
的辐射
热
交换
,
G
e
bh
a
r
t
提出
考
虑
二
次辐射
的
吸
收
因素
,
所
谓的
绝对温度< br>的
四
次幂法则表示
1
:
工,
Q
i
=
R
j
5
1
一
B
j
R5
一
2:
B
j
RS
:
一
··
·
·
一< br>B
i
i
R
i
s
5
=
B
j< br>j
R
i
S
j
1
-
一
中
n< br>:
n
。
B
j
R
s
n
二
R< br>j
s
j
一
n
n
(
中
p
n< br>乙
一
(
1
4
)
(
1
5
)< br>小
3
n
j
o
j
+
p
,
、< br>B
i
+
…
+
l
)B
n
jo
吸收因素的
扩大
应
用
e
Gbh
a
,
rt
提
出的吸收因
素所
记
述的
主
要对象
为
有
限而
积的壁
与
壁
之
间
辐射热交换的< br>4
有
关
问题
积
,
且用次
幂法则
表< br>示
,
。
作者把
这一方
法应用于人体与
壁
面间 的辐射
传
热
。
此时
,
人
体
L
看不 到
明
显
的
表面
,
_
但具
有
辐射< br>热
交换的方向
性对
壁之间的辐射
热
交换没有
妨
碍
就是说
,
人体看成

微小面元对待
。
基于 这
种
想法
将
四
次幂法则改
为
线
性
化结果
。
,
导出新
概
念
的
辐射传
热系,
数
和
平均
辐射温
度
了
二
次
辐
射
的
(
现
论
述
其概念
。
当闭合
空间
内人
体
S
位于任
何
位置
时
1
4
)
二
。
,
一
与
各
面之间
进
行的辐
射热
交换
。
其值
用
考
虑
式
以
形式
上
扩
大
的
下
式表示
、
Q
式中
同时
,
r
R
A
a
一
乙
i
二
1
b
i
:
R
1
5
`
(
16
)
R
s
=
。
s
(t
s
+
273
)
`
R
i
=
已
i
a
`
(
t
i+
2
73
)
根据
吸收
因素的
特性
艺
sb
,
二
1s
且
b
;
。
:
A
、
=
bi< br>,
。
;
S
;
所
以
公式
(
1 6
)
变
换后
得
公式
(
1
7
)Q
r
=
。
,
a
(
t
、
+27
3
)
`
A
s
一
艺
`
b< br>,
,
。
;
。
(
t
;+
27
3
)
`
s
。
b
s
:
。
:
o
(
t
:
+
2
73
)
A
。
一
艺
b
乙
t
,+
;
。
。
;6
(
t
i+
2
7
3
)
`
S< br>;
b
s
i
o
s
a
(
t
、< br>+
2
7
3
)
`
A
,
一
b< br>s
;
。
s
a
(
t
;
+
2< br>73
)
`
A
s
=
名
b
s
:
i
。
,
a
:
{
(
t
+
2
7
3
)
`
一
(
27
3
)
`
A
少
二
。
a
k(
乙
b
s
i
t
:
一
艺
A
,
b
,
;
t
;
)
A
,
二
h
r
t(
:一
乙
i
=
1
b
、
)ti
(
1
7
)
4
考虑
二
次
辐
射
情况的辐
射
传
热
系
数
4
公式
(
7]
)
中
的辐射
环境下
的温
度
因
数
k
用图
一
表
示
,
其
变
化
缓
慢
,
如果限制
温
度范
围
,
那
么
可
以
采用恒定值
,
。
-
另
外一
般室
内存
在的
热
辐
射
波
,
主要是
中
长 波
范
围因此
可将
室
内
的
,
〔
户< br>.
内
诊
卜
r
`
.
走
0,
、
物
体看成灰
体
颜
色无关
范
围下
,
,
。
4
0
而
皮
肤
和
衣
服表面与< br>0
传
oI
`
战
ō
刁
具有
近于黑体
的
辐
射率
17
仁
鱿
二
*
t
;
口
3
所
以
可
以
假
设
在
日
常
居
住
条
件
的温
度
公式
(
,
)
中
饥
a
k
项
可
采
“
用一
定
数
用与人
体
表
面
有
关 的
辐
射
r
。
叮
尹
节
!
0
一
:
2
0
3
0
传热
系
数
五
来
定
义
h
:
=
。
,
a
k
(
1
8
)
必
图
耳
欲
竣
七
…
娜
月
o
`
o
」
、
t
i
〔
气
1
将公式
(
18
)
.
式代入
日
常
生
活
范
围的下述
具体
值后
可
以
得
到
辐
射传
热
系
数
h
rr
“
h
呼
48
千
卡

米小
时< br>度
代
入值
为
.
·
:
￡
s
=
095
〔
一
〕

d
=
488
x
x
lo
一
〔
千卡
10
吕
〔
,< br>。

米
“
一
小时
一
。
k
〕< br>4
k
=
10
5
k
“
〕
然
而
同时
,
,
由
于
穿
特
殊衣服
辐射
率
有
较大
的差异
;
,
或者
温度范< br>围同
上
述条
件
有
显
著
不
。
h
:
的
实
际
值
必须依据变化了的
情
况计< br>算
后
适
用
,
其次
。
)
中
的
艺
sb
公
式
(
1
7
,
ti
是用人
体
和
各
壁面
之
间
的吸收
因
素
sb
i
加
权
的
一
种平
,
均辐 射温
度
为了避
免
与
平均
方
法不
同
的其他
辐
射温
度
之间的混乱
,
作者称它
为环
境辐
,
射
温度环境
辐射温
度
白
护
待征
。
不
只
反
映
了室
内
的
人与 墙
壁之
间
的几
何关
系
断
还
考
虑< br>了
热量
平
衡
因此
各
壁面的辐射率包
含
在
bs
。
i
中
:
。
由此一
次
直
接
辐
射表
示法中的墙壁的
r,
:
辐
射率< br>是
包
含
在辐射
传
热系
数
d
中
的
考
虑
二
次辐射情
况
下
导出的
辐射传
热系
数
h
和只
着
眼于
一
次直接辐射
的
d
相
比
较
公式
(
1
)3
的
d
木
身
包
含
了
对
面墙壁的辐射率那
是
由于包围人
体
的
各
墙
壁是近于黑
体
一
r
,
而
公式
(
18
)
的h
只与人
体
表面有
关
,
r
。
,
因
而
具有
相
等
或者
大
致
相
等< br>的辐
射
率情
况
时
。
i
。
,
,
两
者间
的
差几
乎
可
以
忽
略但对于辐射率
相
差很
大
的壁面作成
的
特殊房间
用
公式
(
13
)
。
表
示时
,
必< br>须
用某
些
方法
来
平均另
一
种辐
射< br>率
、
由
于
平均的方法不同也许
产
生
误差六
1
结语
将人
体
宏
观
地
看
待
的
情
况
下
,
,
求
其
平
均
对
流
传
热
系
数
的
公
式
是 把
各部
位的对流传
4
)
i
。
热
系
数
用其
部
位的面积比率进行加
权
平均的
公
式
(
1
c8
m
,
用
此公式的反
算
以
确
定与人
。
等
的无
因
次
式
算
出
h
,
体
等值
的
园
筒
直径
为
l
并借
助
Hi
p
e
r
t
。
u< br>和
O
os
lf
z
en
同时
考
虑了
自
然
对
流和强制
对
流
的
对
流
传热
系
数
似
的公式
对流
传
热系
数
平均
值计
算
公
式
:
`
根
据这一
结果导出与人
体
对
流传热系
数
近
。
(6
)并与已经
提
出
来
了
的许
多
公式进
行
了
比
较
和
研
究
h
c
二
么
):
人
体
表面的
对
流传
热
系< br>数
h
2
.
二
A
h
i
一
f< br>e
石
`
彻
(
4
)
。
二
粼酉
而
V
范
干
厄感
(
0
,
,
1
咬
V
气
30
)
·
·
···
·< br>……
(
6
)
r
辐
射传
热系
数
的
计
算
中
是
将
考
虑
了
二次辐< br>射
的
,
h
G
b
a
e
,
t< br>的
吸
收
因
素扩
大
应用
于人
体
和墙壁的
热传
导
中
结果
系
数
,
用
所
谓
绝对温
度
的
四
次幂法则限定
其
温< br>度
范围进行
线
性
化
。
导出
了
不包
含
壁面辐
射
率
,
只
有
人
体
表
面
辐
射
率和常
数
组
成
的新概念
之
辐
射传热
以
及用人
体
与各墙
面间的吸收 因素进行加
权
的一种平
均
辐射
温
度
人体
表 面的辐
射传热
系
数
rh
二
饥
o
k
_
18()
:
环
境辐
射
温
度
(
用 人
体
与
壁面
间
吸收
因
素
进
行加权 的平均辐
射
温
度
)
t
r
=
一
(< br>1
7
)
乙
b
i
=
1
s
i< br>t
;
,
(
译有
《
日
本
建
筑 学会论文
报
告
集
》
第25
8
号
1
9
7年
8
月
申
彪
储
兆
福译申
彪< br>校
)
,