南京农业大学研究生院-四川美院分手门事件

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第一章质点运动学主要内容
一. 描述运动的物理量
1. 位矢、位移和路程
由坐标原点到质点所在位置的矢量
r
称为位矢
位矢
rxiyj
,大小
rr
运动方程
y

s

r

A

B
x
2
y
2

r


r
A

r
B

rr

t



xx

t

运动方程的分量形式


yy

t



位移是描述质点的位置变化的物理量
o

x

△t时间内由起点指向终点的矢量
△rr
B
r
A
x iyj
，
△r
路程是△t时间内质点运动轨迹长度
s
是标量 。
明确
r
、
r
、
s
的含义(
r rs
)
2. 速度（描述物体运动快慢和方向的物理量）
x
2
y
2

rr
DrVx
r
Dy
r
r
=i+j=
u
i+
u
j
平均速度
u
=
DtVtDt
xy
r
瞬时速度(速度)
vlim
rdr

(速度方向是曲线切线方向)
t0tdt

2
2



dr
drdx

dy

dy
dx


22

vijv
x
iv
y
j
，
v



v
x
v
y
dtdt dt
dt

dt


dt

dsdr 速度的大小称速率。

dtdt
3. 加速度(是描述速度变化快慢的物理量）
v


d

d
2
r

2
平均加速度
a
瞬时加速度(加速度)
alim
△t0
t
t
dtdt

dv
dv
x

dv
y

d
2
x

d
2
y

a
方向指向曲 线凹向
aij
2
i
2
j

dtdtdt
dtdt
2

dv
y


d
2< br>y


d
2
x

dv


22
x








aa
x
a
y




2

2





dt

dt


dt


dt

2
2
2

二.抛体运动
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运动方程矢量式为
rv
0
t
1
2
gt

2
x v
0
cos

t(水平分运动为匀速直线运动)

分量式为


1
2
yv
0
sin

tgt(竖直分运动为匀变速直线运动)


2
三.圆周运动 (包括一般曲线运动)
1.线量：线位移
s
、线速度
v
切向加速 度
a
t

ds

dt
dv
(速率随时间变化率)
dt
v
2
法向加 速度
a
n

(速度方向随时间变化率)。
R
2.角量：角 位移

(单位
rad
)、角速度


d

1
(单位
rads
)
dt
d
2
< br>d

2
rads

角速度


(单位)
2
dtdt
3.线量与角量关系：
sR

、 v=R

、 a
t
R

、 a
n
R



4.匀变速率圆周运动：
2< br>
vv
0
at




0

t

1
2
1
2

( 1) 线量关系

sv
0
tat
(2) 角量关系




0
t

t

22

22

v
2
v
0
< br>
2


0
2as2



第二章牛顿运动定律主要内容
一、牛顿第二定律
dp
r
骣
r
等于作用于物体的合外力
F
ç
即：
=
å
F< br>i
÷
÷
ç
÷
ç
÷
桫
dt
r
rr
r
dV
dPdmv
或F=ma


F=
，
m常量
时
F=m
dt
dtdt

说明：(1)只适用质点；(2)
F
为合力 ；(3)
a与F
是瞬时关系和矢量关系；
物体动量随时间的变化率
(4) 解题时常用牛顿定律分量式

F
x
ma
x
（平面直角坐 标系中）
Fma

(一般物体作直线运动情况)
Fma
y

y
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
v
2



F
n
ma
n
m
r
（法向）
（自然坐标系中）
Fma

(物体作曲线运动)
dv
F
t
ma
t
m（切向）
dt

运用牛顿定律解题的基本方法可归纳为四个步骤
运用牛顿解题的步骤：
1）弄清条件、明确问题（弄清已知条件、明确所求的问题及研究对象）
2）隔离物体、受力分析（对研究物体的单独画一简图，进行受力分析）
3）建立坐标,列运动方程（一般列分量式）；
4) 文字运算、代入数据
举例：如图所示，把质量为
m10kg
的小球挂
在倾角

30
的光滑斜面上，求
(1) 当斜面以
a
0
a



1
g
的加速度水平向右运动时，
3
(2) 绳中张力和小球对斜面的正压力。
解：1) 研究对象小球
2）隔离小球、小球受力分析
3）建立坐标,列运动方程（一般列分量式）；

x:F
T
cos30Nsin30ma
(1)
y

N



F
T



x

y:F
T
sin30Ncos30mg0
(2)
4) 文字运算、代入数据
P

x: 3F
T
N2ma
(
a
y: F
T
3N2mg
(4)
1
g
) (3)
3
131
F
T
mg(1)109.81.57777.3N

232
N
mg109.8
F
T
tg3077.30.57768.5N< br>
cos300.866
(2)由运动方程，
N=0
情况
x: F
T
cos30ma

y: F
T
sin30=mg

a=gctg30
o
9.8317
m
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s
2

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第三章动量守恒和能量守恒定律主要内容
一. 动量定理和动量守恒定理
1. 冲量和动量
I

t
2
t
1
Fdt
称为 在
t
1
t
2
时间内,力
F
对质点的冲量。

质量
m
与速度
v
乘积称动量
Pmv

2. 质点的动量定理：
I

质点的动量定理的分量式：

t
2
t
1
Fdtmv
2
mv
1


I
x


F
x
dtmv
2x
m
v
1x
t
1
t
2
I
y


F
y
dtm
v
2y
 m
v
1y
t
1
t
2
I

z


F
z
dtm
v
2z
m
v
1z
t
1
t
2

3. 质点系的动量定 理：


F
t
1
i
t
2
n
ex
dt

m
i
v
i


m
i0
v
i0
PP
0

ii
nn

I
x
P
x
P
ox

质点系的动量 定理分量式

I
y
P
y
P
oy

IPP
zoz

z
动量定理微分形式，在
dt< br>时间内：
FdtdP 或 F=
dP

dt
4. 动量守恒定理：
当系统所受合外力为零时，系统的总动量将保持不变，称为动量守恒定律
F
外
=

F
i
0,
i1
n

则

m
i
v
i
=

m
i 0
v
i0
=恒矢量
ii
nn



动量守恒定律分量式：




若 F
x
0,



若 F
y
0,


若 F
z
0,


则　

m
i
v
ix
C
1

恒量

i
则

m
i
v
iy
C
2

恒量

i
则

m
i< br>v
iz
C
3

恒量

i
二.功和 功率、保守力的功、势能
1.功和功率：
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
bb
质点从
a点运动到
b
点变力
F
所做功
W

Fdr

Fcos

ds

aa
恒力的功：
WFcos

rFr

功率：
p
dw
Fcos

vFv

dt
2.保守力的功
物体沿任意路径运动一周时，保守力对它作的功为零
W
c
3.势能
保守力功等于势能增量的负值，
w


Fdr0
< br>l

E
p
E
p
0
E
p


物体在空间某点位置的势能
E
p

x,y,z


E
p0
0

E
p
(x,y,z) 

E
p0
0
A(x,y,z)
Fdr
11

万有引力作功：wGMm




r
b
r
a

重力作功：w

mgy
b< br>mgy
a

弹力作功：
1

1

w

kx
b
2
kx
a
2

2

2


1
2
1
2
mvmv
0

22
三.动能定理、功能原理、机械能守恒守恒
1. 动能定理
质点动能定理：
W
质点系动能定理：
作用于系统一切外力做功与一切内力作功之和等于系统动能的增量


< br>
W
i
n
ex
i


W
i
in
i
nn
11


mv
2
i< br>

mv
2
i0
i
2
i
2
n
2.功能原理：外力功与非保守内力功之和等于系统机械能（动能+势能）的增量
W
ex
W
nc
in
EE
0

机械能守恒定律：只有保守内力作功的情况下，质点系的机械能保持不变

in< br>in
当W
ex
W
nc
0
W
ex
W
nc
(E
k
E
p
)(E
k0
 E)

p0

真 空 中 的 静 电 场
知识点：
1. 场强
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

F
E
q
0
(1) 电场强度的定义
(2) 场强叠加原理
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
E

E
i

E
(矢量叠加)
q
4

0
r
2
ˆ
r
(3) 点电荷的场强公式
(4) 用叠加法求电荷系的电场强度
2. 高斯定理 
E

dq
ˆ
r
2
4

0
r

真空中


1
E dS

S

0

q
内



1

DdS
S
电介质中

3. 电势

0

q
内,自由


D

E

0

r
E

V
p


零势点
p
(1) 电势的定义


Edl

对有限大小的带电体,取无穷远处为零势点,则
V
p



p


Edl
(2) 电势差
V
a
V
b

V

V
i
V
q
b
a


Edl

(3) 电势叠加原理 (标量叠加)
(4) 点电荷的电势
4

0
r
(取无穷远处为零势点)
电荷连续分布的带电体的电势
4. 电荷q在外电场中的电势能
5. 移动电荷时电场力的功
V

dq
4

0
r
(取无穷远处为零势点)
w
a
qV
a

A
ab
q(V
a
V
b
)

6. 场强与电势的关系

EV

静 电 场 中 的 导 体
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知识点：
1.导体的静电平衡条件
(1)

E
内
0


(2)
E表面导体表面

2. 静电平衡导体上的电荷分布
导体内部处处静电荷为零.电荷只能分布在导体的表面上.
E
表面



0

C
q
U
3. 电容定义
C
平行板电容器的电容
电容器的并联

0

r
S
d

C

C
i
(各电容器上电压相等)
11


CC
i
(各电容器上电量相等) 电容器的串联
1Q
2
1
W
e
CV
2
2C2
4. 电容器的能量
W
e

1
2

E
2
电场能量密度
5、电动势的定义
势。

i


L


E
k
dl

E
式中
k
为非静电性电场.电动势是标量，其流向由低电势指向高电
静 电 场 中 的 电 介 质
知识点：
1. 电介质中的高斯定理
2. 介质中的静电场
3. 电位移矢量
真 空 中 的 稳 恒 磁 场
知识点：
1. 毕奥-萨伐定律

电流元
Idl
产生的磁场

ˆ

0
Idlr
dB
4

r
2


ˆ
表示从电流元指向场点的单位矢 式中,
Idl
表示稳恒电流的一个电流元(线元),r表示从电流元到场点的距离,
r
量..
2. 磁场叠加原理
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在若干个电流(或电流元)产生的磁场 中,某点的磁感应强度等于每个电流(或电流元)单独存在时在该点所产生的磁
感强度的矢量和. 即

B

B
i

3. 要记住的几种典型电流的磁场分布
(1)有限长细直线电流

0
I
B(cos

1
cos

2
)
4
a

式中,a为场点到载流直线的垂直距离,

1
、

2
为电流入、出端电流元矢量与它们到场点的矢径间的夹角.
B
a) 无限长细直线电流

0
I
2

r

R
2
I
B
2232
2
(xR)
b) 通电流的圆环

0
B
圆环中心

0
I

4

R

单位为：弧度（rad）

(4) 通电流的无限长均匀密绕螺线管内
4. 安培环路定律
真空中
L
B

0
nI



B

dl

0

I
内
L
磁介质中



Hdl

I
0内


B

H

H
0r

当电流I的方向与回路l的方向符合右手螺旋关系时, I为正,否则为负.
5. 磁力
(1) 洛仑兹力



FqvB



v
B
质量为m、带电为q的粒子以速度沿垂直于均匀磁场方向进入磁场,粒子作圆周运动,其半径为
R
mv
qB

T
周期为
(2) 安培力
2

m
qB



F

IdlB

ˆ
p

NISn
(3) 载流线圈的磁矩
m




Mp
m
B
载流线圈受到的磁力矩
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V
(4) 霍尔效应 霍尔电压
1IB

neb

电 磁 感 应 电 磁 场
知识点：
1. 楞次定律:感应电流产生的通过回路的磁通量总是反抗引起感应电流的磁通量的改变.
2. 法拉第电磁感应定律

i

d

N

dt
3. 动生电动势: 导体在稳恒磁场中运动时产生的感应电动势.


ab


b
a






(vB) dl
或



(vB)dl



d
E
感
dl
dt
4. 感应电场与感生电动势: 由于磁场随时间变化而引起的电场成为感应电场. 它产生电动势为感生电动势.


i



局限在无限长圆柱形空间内, 沿轴线方向的均运磁场随时间均匀变化时, 圆柱内外的感应电场分别为
E
感
rdB

2dt
R
2
dB
(rR)
E
感

2rdt
(rR)

5. 自感和互感
自感系数
L


I
自感电动势

L
L
自感磁能
W
m

互感系数
M
dI

dt
1
2
LI

2

21

12


I
1
I
2
dI
1

dt
互感电动势

21
M
B
2
1
6. 磁场的能量密度
w
m
BH

2

2
7. 位移电流 此假说的中心思想是: 变化着的电场也能激发磁场.
通过某曲面的位移电流强度
I
d
等于该曲面电位移通量的时间变化率. 即
I
d
d
D

dt

S

D
dS
t

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位移电流密度

j
D

D

t
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8. 麦克斯韦方程组的积分形式





d
m
B

L
Edldt


S
t
dS



DdS
S

q

V

dV< br>

S


BdS0


< br>
Hdl
L

S


jdS

S


D
dS

t

第五章机械振动主要内容
一. 简谐运动
振动：描述物质运动状态的物理量在某一数值附近作周期性变化。
机械振动：物体在某一位置附近作周期性的往复运动。
简谐运动动力学特征：
Fkx

2
简谐运动运动学特征：
a

x

简谐运动方程：
x=Acos(wt+j)

简谐振动物体的速度：
v=
dx
=-wAsin
(
wt+j
)

dt< br>d
2
x
=-w
2
Acos
(
wt+j
)
加速度
a=
2
dt
速度的最大值
v
m
=wA
， 加速度的最大值
a
m
=wA

二. 描述谐振动的三个特征物理量
1. 振幅
A
：
A=
2
v< br>0
x+
2
，取决于振动系统的能量。
w
2
0
2
2. 角(圆)频率
w
：
w=2pn=
2p
，取决于振动系统的性质
T
g

l
对于弹簧振子
w=
k
、对于单摆


m
-v
0

wx
0
3. 相位——
wt+j
，它决定了振动系统的运动状态（
x,v
）
t0
的相位—初相
j=arctg
v
0

v
0

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v
0

v
0

可编辑版
j
所在象限由
x
0
和v
0
的正负确定
：
x
0
0
，
v
0
0
，

在第一象限，即

取(
0
x
0
0
，
v
0
0
，

在第二象限，即

取(
x0
0
，
v
0
0
，

在第三象限， 即

取(

2
)

2

)
3

)
2
2

)

2
3

x
0
0
，
v
0
0
，< br>
在第四象限，即

取(
2
三. 旋转矢量法
简谐运动可以用一旋转矢量（长度等于振幅）的矢端在
Ox
轴上的投影点运动来描述。
r
r
1.
A
的模
A
=振幅
A
,
2. 角速度大小=谐振动角频率


3.
t0
的角位置

是初相
4.
t
时刻旋转矢量与
x
轴角度是
t
时刻
振动相位

t


5.矢端的速度和加速度在
Ox
轴上的投影点
速度和加速度是谐振动的速度和加速度。
四.简谐振动的能量
以弹簧振子为例：
EE
k
E
p

1111
mv
2
kx
2
m

2
A
2
kA
2

2222
五.同方向同频率的谐振动的合成
设
x
1
 A
1
cos


t

1

< br>x
2
A
2
cos


t
2


xx
1
x
2
Acos(

t

)

合成振动振幅与两分振动振幅关系为：
AA
1
A
2
< br>22
AA
1
A
2
2A
1
A
2
cos(

2


1
)

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tg


A
1
sin

1
A
2
sin

2

A
1
cos

1
A
2
cos

2
合振动的振幅与两个分振动的振幅以及它们之间的相位差有关。

2k


k012
2
2A
1
A2
A
1
A
2


AA
1
2
A
2
2
2A
1
A
2
A
1
A
2

AA
1
2
A
2


(2k1)


k012

一般情况 ，相位差

2


1
可以取任意值
A
1< br>A
2
AA
1
A
2


第六章机械波主要内容
一.波动的基本概念
1.机械波：机械振动在弹性介质中的传播。
2. 波线——沿波传播方向的有向线段。
波面——振动相位相同的点所构成的曲面
3.波的周期
T
：与质点的振动周期相同。
4. 波长

：振动的相位在一个周期内传播的距离。
5. 波速u:振动相位传播的速度。波速与介质的性质有关
二. 简谐波
沿
ox
轴正方向传播的平面简谐波的波动方程
xtx
yAcos [

(t)

]Acos[2

()

]

uT

质点的振动速度
质点的振动加速度
v

yx


Asin[

(t)

]
tu
a
这是沿
ox
轴负方向传播的平面简谐vx


2
Acos[

(t)
< br>]
tu
波的波动方程。
tx
yAcos

2< br>
()






T

三.波的干涉
两列波频率相同，振 动方向相同，相位相同或相位差恒定，相遇区域内出现有的地方振动始终加强，有的地方振动始
终减弱叫 做波的干涉现象。
两列相干波加强和减弱的条件：
（1）





2


1

2

r
2
r
1

2k


(k0,1,2,)
时，
AA
1
A
2

（振幅最大，即振动加强）





2


1

2

r
2
r
1< br>


2k1



(k0,1,2,)
时，
AA
1
A
2

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（振幅最小，即振动减弱）
（2）若

2


1
（波源初相相同）时，取

r
2
r
1
称为波程 差。

r
2
r
1
2k

(k0,1,2,)
时，
AA
1
A
2
（振 动加强）

；

r
2
r
1
< br>
2k1


(k0,1,2,)
时，
A A
1
A
2
（振动减弱）
2
其他情况合振幅的数值在最大 值
A
1
A
2
和最小值
A
1
A
2
之间。
第七章气体动理论主要内容
一.理想气体状态方程：
PVPVPV
m

RT
；
PnkT

C
11

22
；
PV
M
TT1
T
2
R8.31
J
kmol
；
k1.3 810
23
J
k
；
N
A
6.02210< br>23
mol
1
；
RN
A
k

二. 理想气体压强公式
p
21
n

kt


kt
mv
2
分子平均平动动能
32
1
2
3
kT

2
三. 理想气体温度公式

kt
mv
2

四.能均分原理
1. 自由度：确定一个物体在空间位置所需要的独立坐标数目。
2. 气体分子的自由度
单原子分子 (如氦、氖分子)
i3
；刚性双原子分子
i5
；刚 性多原子分子
i6

3. 能均分原理：在温度为
T
的平衡状态下 ，气体分子每一自由度上具有的平均动都相等，其值为
kT

4.一个分子的平均动能 为：

k

1
2
i
kT

2
五. 理想气体的内能（所有分子热运动动能之和）
i
RT

2
im

)
3. 一定量理想气体
E

RT(


2M
1.
1mol
理想气体
E

第八章热力学基础主要内容
一.准静态过程（平衡过程）
系统从一个平衡态到另一个平衡态，中间经历的每一状态都可以近似看成平衡态过程。
二.热力学第一定律
QEW
；
dQdEdW

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1.气体
W

V
2
V
1
Pdv

2.
Q,E,W
符号规定
3.
dE
m
m

C
Vm
dT　　或E
2
E
1
 C
Vm
(T
2
T
1
)

C
V
MM
m

i
R

2
三.热力学第一定律在理想气体的等值过程和绝热过程中的应用
1. 等体过程
W0




QE

C(TT )
Vm21


2. 等压过程


Wp(V
2
V
1
)

R(T
2
T
1
)


QEW

C(TT)
pm21< br>

C
pm
C
V
3.等温过程
m
R
C
i2
R,　　　热容比

＝
pm
1

2C
Vm
E
2
E
1
0
< br>
m

V
2
m

p
2
< br>

Q
T
W
T

M
RTlnV

M
RTln
p

11
4. 绝热过程
Q0





WE

C(TT)
Vm21


绝热方程
PV

C
1
，
V

-1
TC
2
，
P

1
T


C
3
。
四.循环过程
特点：系统经历一个循环后，
E0

（代数和）W（代数和）
系统经历一个循环后
Q

1. 正循环（顺时针）-----热机
逆循环（逆时针）-----致冷机
2. 热机效率：


Q
W
Q
1
Q
2
1< br>2

Q
1
Q
1
Q
1
式中：
Q
1
------在一个循环中，系统从高温热源吸收的热量和；
Q
2
------在一个循环中，系统向低温热源放出的热量和；
。 W＝Q
1
－Q
2
------在一个循环中，系统对外做的功（代数和）
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3. 卡诺热机效率:

c
1
T
2
T
1
式中：
T
1
------高温热源温度；
T
2
------低温热源温度；
4. 制冷机的制冷系数：
定义：e
卡诺制冷机的制冷系数：
e
五. 热力学第二定律
Q
2
Q
2
=
WQ
1
-Q
2
Q
2
T
2


Q
1
Q
2
T
1
T
2
1. 开尔文表述：从单一热源吸取热量使它完全变为有用功的循环过程是不存在的（热机效率为
100是不可能的）。
2. 克劳修斯表述：热量不能自动地从低温物体传到高温物体。
两种 表述是等价的.
多年的财务工作实践给了我巨大的舞台来提高自已观察问题、分析问题、处理问题的能力 ，使我的业务水平和工作能力得到了长足的进步，但我也清醒地认识到，自己的工作中还存在许多不足
之 处，今后，我将更加注意学习，努力克服工作中遇到的困难，进一步提高职业道德修养，提高业务学识和组织管理 水平，为全县交通事业的发展作出新的贡献。

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第一章质点运动学主要内容
一. 描述运动的物理量
1. 位矢、位移和路程
由坐标原点到质点所在位置的矢量
r
称为位矢
位矢
rxiyj
,大小
rr
运动方程
y

s

r

A

B
x
2
y
2

r


r
A

r
B

rr

t



xx

t

运动方程的分量形式


yy

t



位移是描述质点的位置变化的物理量
o

x

△t时间内由起点指向终点的矢量
△rr
B
r
A
x iyj
，
△r
路程是△t时间内质点运动轨迹长度
s
是标量 。
明确
r
、
r
、
s
的含义(
r rs
)
2. 速度（描述物体运动快慢和方向的物理量）
x
2
y
2

rr
DrVx
r
Dy
r
r
=i+j=
u
i+
u
j
平均速度
u
=
DtVtDt
xy
r
瞬时速度(速度)
vlim
rdr

(速度方向是曲线切线方向)
t0tdt

2
2



dr
drdx

dy

dy
dx


22

vijv
x
iv
y
j
，
v



v
x
v
y
dtdt dt
dt

dt


dt

dsdr 速度的大小称速率。

dtdt
3. 加速度(是描述速度变化快慢的物理量）
v


d

d
2
r

2
平均加速度
a
瞬时加速度(加速度)
alim
△t0
t
t
dtdt

dv
dv
x

dv
y

d
2
x

d
2
y

a
方向指向曲 线凹向
aij
2
i
2
j

dtdtdt
dtdt
2

dv
y


d
2< br>y


d
2
x

dv


22
x








aa
x
a
y




2

2





dt

dt


dt


dt

2
2
2

二.抛体运动
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运动方程矢量式为
rv
0
t
1
2
gt

2
x v
0
cos

t(水平分运动为匀速直线运动)

分量式为


1
2
yv
0
sin

tgt(竖直分运动为匀变速直线运动)


2
三.圆周运动 (包括一般曲线运动)
1.线量：线位移
s
、线速度
v
切向加速 度
a
t

ds

dt
dv
(速率随时间变化率)
dt
v
2
法向加 速度
a
n

(速度方向随时间变化率)。
R
2.角量：角 位移

(单位
rad
)、角速度


d

1
(单位
rads
)
dt
d
2
< br>d

2
rads

角速度


(单位)
2
dtdt
3.线量与角量关系：
sR

、 v=R

、 a
t
R

、 a
n
R



4.匀变速率圆周运动：
2< br>
vv
0
at




0

t

1
2
1
2

( 1) 线量关系

sv
0
tat
(2) 角量关系




0
t

t

22

22

v
2
v
0
< br>
2


0
2as2



第二章牛顿运动定律主要内容
一、牛顿第二定律
dp
r
骣
r
等于作用于物体的合外力
F
ç
即：
=
å
F< br>i
÷
÷
ç
÷
ç
÷
桫
dt
r
rr
r
dV
dPdmv
或F=ma


F=
，
m常量
时
F=m
dt
dtdt

说明：(1)只适用质点；(2)
F
为合力 ；(3)
a与F
是瞬时关系和矢量关系；
物体动量随时间的变化率
(4) 解题时常用牛顿定律分量式

F
x
ma
x
（平面直角坐 标系中）
Fma

(一般物体作直线运动情况)
Fma
y

y
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
v
2



F
n
ma
n
m
r
（法向）
（自然坐标系中）
Fma

(物体作曲线运动)
dv
F
t
ma
t
m（切向）
dt

运用牛顿定律解题的基本方法可归纳为四个步骤
运用牛顿解题的步骤：
1）弄清条件、明确问题（弄清已知条件、明确所求的问题及研究对象）
2）隔离物体、受力分析（对研究物体的单独画一简图，进行受力分析）
3）建立坐标,列运动方程（一般列分量式）；
4) 文字运算、代入数据
举例：如图所示，把质量为
m10kg
的小球挂
在倾角

30
的光滑斜面上，求
(1) 当斜面以
a
0
a



1
g
的加速度水平向右运动时，
3
(2) 绳中张力和小球对斜面的正压力。
解：1) 研究对象小球
2）隔离小球、小球受力分析
3）建立坐标,列运动方程（一般列分量式）；

x:F
T
cos30Nsin30ma
(1)
y

N



F
T



x

y:F
T
sin30Ncos30mg0
(2)
4) 文字运算、代入数据
P

x: 3F
T
N2ma
(
a
y: F
T
3N2mg
(4)
1
g
) (3)
3
131
F
T
mg(1)109.81.57777.3N

232
N
mg109.8
F
T
tg3077.30.57768.5N< br>
cos300.866
(2)由运动方程，
N=0
情况
x: F
T
cos30ma

y: F
T
sin30=mg

a=gctg30
o
9.8317
m
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s
2

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第三章动量守恒和能量守恒定律主要内容
一. 动量定理和动量守恒定理
1. 冲量和动量
I

t
2
t
1
Fdt
称为 在
t
1
t
2
时间内,力
F
对质点的冲量。

质量
m
与速度
v
乘积称动量
Pmv

2. 质点的动量定理：
I

质点的动量定理的分量式：

t
2
t
1
Fdtmv
2
mv
1


I
x


F
x
dtmv
2x
m
v
1x
t
1
t
2
I
y


F
y
dtm
v
2y
 m
v
1y
t
1
t
2
I

z


F
z
dtm
v
2z
m
v
1z
t
1
t
2

3. 质点系的动量定 理：


F
t
1
i
t
2
n
ex
dt

m
i
v
i


m
i0
v
i0
PP
0

ii
nn

I
x
P
x
P
ox

质点系的动量 定理分量式

I
y
P
y
P
oy

IPP
zoz

z
动量定理微分形式，在
dt< br>时间内：
FdtdP 或 F=
dP

dt
4. 动量守恒定理：
当系统所受合外力为零时，系统的总动量将保持不变，称为动量守恒定律
F
外
=

F
i
0,
i1
n

则

m
i
v
i
=

m
i 0
v
i0
=恒矢量
ii
nn



动量守恒定律分量式：




若 F
x
0,



若 F
y
0,


若 F
z
0,


则　

m
i
v
ix
C
1

恒量

i
则

m
i
v
iy
C
2

恒量

i
则

m
i< br>v
iz
C
3

恒量

i
二.功和 功率、保守力的功、势能
1.功和功率：
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
bb
质点从
a点运动到
b
点变力
F
所做功
W

Fdr

Fcos

ds

aa
恒力的功：
WFcos

rFr

功率：
p
dw
Fcos

vFv

dt
2.保守力的功
物体沿任意路径运动一周时，保守力对它作的功为零
W
c
3.势能
保守力功等于势能增量的负值，
w


Fdr0
< br>l

E
p
E
p
0
E
p


物体在空间某点位置的势能
E
p

x,y,z


E
p0
0

E
p
(x,y,z) 

E
p0
0
A(x,y,z)
Fdr
11

万有引力作功：wGMm




r
b
r
a

重力作功：w

mgy
b< br>mgy
a

弹力作功：
1

1

w

kx
b
2
kx
a
2

2

2


1
2
1
2
mvmv
0

22
三.动能定理、功能原理、机械能守恒守恒
1. 动能定理
质点动能定理：
W
质点系动能定理：
作用于系统一切外力做功与一切内力作功之和等于系统动能的增量


< br>
W
i
n
ex
i


W
i
in
i
nn
11


mv
2
i< br>

mv
2
i0
i
2
i
2
n
2.功能原理：外力功与非保守内力功之和等于系统机械能（动能+势能）的增量
W
ex
W
nc
in
EE
0

机械能守恒定律：只有保守内力作功的情况下，质点系的机械能保持不变

in< br>in
当W
ex
W
nc
0
W
ex
W
nc
(E
k
E
p
)(E
k0
 E)

p0

真 空 中 的 静 电 场
知识点：
1. 场强
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

F
E
q
0
(1) 电场强度的定义
(2) 场强叠加原理
可编辑版

E

E
i

E
(矢量叠加)
q
4

0
r
2
ˆ
r
(3) 点电荷的场强公式
(4) 用叠加法求电荷系的电场强度
2. 高斯定理 
E

dq
ˆ
r
2
4

0
r

真空中


1
E dS

S

0

q
内



1

DdS
S
电介质中

3. 电势

0

q
内,自由


D

E

0

r
E

V
p


零势点
p
(1) 电势的定义


Edl

对有限大小的带电体,取无穷远处为零势点,则
V
p



p


Edl
(2) 电势差
V
a
V
b

V

V
i
V
q
b
a


Edl

(3) 电势叠加原理 (标量叠加)
(4) 点电荷的电势
4

0
r
(取无穷远处为零势点)
电荷连续分布的带电体的电势
4. 电荷q在外电场中的电势能
5. 移动电荷时电场力的功
V

dq
4

0
r
(取无穷远处为零势点)
w
a
qV
a

A
ab
q(V
a
V
b
)

6. 场强与电势的关系

EV

静 电 场 中 的 导 体
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知识点：
1.导体的静电平衡条件
(1)

E
内
0


(2)
E表面导体表面

2. 静电平衡导体上的电荷分布
导体内部处处静电荷为零.电荷只能分布在导体的表面上.
E
表面



0

C
q
U
3. 电容定义
C
平行板电容器的电容
电容器的并联

0

r
S
d

C

C
i
(各电容器上电压相等)
11


CC
i
(各电容器上电量相等) 电容器的串联
1Q
2
1
W
e
CV
2
2C2
4. 电容器的能量
W
e

1
2

E
2
电场能量密度
5、电动势的定义
势。

i


L


E
k
dl

E
式中
k
为非静电性电场.电动势是标量，其流向由低电势指向高电
静 电 场 中 的 电 介 质
知识点：
1. 电介质中的高斯定理
2. 介质中的静电场
3. 电位移矢量
真 空 中 的 稳 恒 磁 场
知识点：
1. 毕奥-萨伐定律

电流元
Idl
产生的磁场

ˆ

0
Idlr
dB
4

r
2


ˆ
表示从电流元指向场点的单位矢 式中,
Idl
表示稳恒电流的一个电流元(线元),r表示从电流元到场点的距离,
r
量..
2. 磁场叠加原理
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在若干个电流(或电流元)产生的磁场 中,某点的磁感应强度等于每个电流(或电流元)单独存在时在该点所产生的磁
感强度的矢量和. 即

B

B
i

3. 要记住的几种典型电流的磁场分布
(1)有限长细直线电流

0
I
B(cos

1
cos

2
)
4
a

式中,a为场点到载流直线的垂直距离,

1
、

2
为电流入、出端电流元矢量与它们到场点的矢径间的夹角.
B
a) 无限长细直线电流

0
I
2

r

R
2
I
B
2232
2
(xR)
b) 通电流的圆环

0
B
圆环中心

0
I

4

R

单位为：弧度（rad）

(4) 通电流的无限长均匀密绕螺线管内
4. 安培环路定律
真空中
L
B

0
nI



B

dl

0

I
内
L
磁介质中



Hdl

I
0内


B

H

H
0r

当电流I的方向与回路l的方向符合右手螺旋关系时, I为正,否则为负.
5. 磁力
(1) 洛仑兹力



FqvB



v
B
质量为m、带电为q的粒子以速度沿垂直于均匀磁场方向进入磁场,粒子作圆周运动,其半径为
R
mv
qB

T
周期为
(2) 安培力
2

m
qB



F

IdlB

ˆ
p

NISn
(3) 载流线圈的磁矩
m




Mp
m
B
载流线圈受到的磁力矩
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V
(4) 霍尔效应 霍尔电压
1IB

neb

电 磁 感 应 电 磁 场
知识点：
1. 楞次定律:感应电流产生的通过回路的磁通量总是反抗引起感应电流的磁通量的改变.
2. 法拉第电磁感应定律

i

d

N

dt
3. 动生电动势: 导体在稳恒磁场中运动时产生的感应电动势.


ab


b
a






(vB) dl
或



(vB)dl



d
E
感
dl
dt
4. 感应电场与感生电动势: 由于磁场随时间变化而引起的电场成为感应电场. 它产生电动势为感生电动势.


i



局限在无限长圆柱形空间内, 沿轴线方向的均运磁场随时间均匀变化时, 圆柱内外的感应电场分别为
E
感
rdB

2dt
R
2
dB
(rR)
E
感

2rdt
(rR)

5. 自感和互感
自感系数
L


I
自感电动势

L
L
自感磁能
W
m

互感系数
M
dI

dt
1
2
LI

2

21

12


I
1
I
2
dI
1

dt
互感电动势

21
M
B
2
1
6. 磁场的能量密度
w
m
BH

2

2
7. 位移电流 此假说的中心思想是: 变化着的电场也能激发磁场.
通过某曲面的位移电流强度
I
d
等于该曲面电位移通量的时间变化率. 即
I
d
d
D

dt

S

D
dS
t

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位移电流密度

j
D

D

t
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8. 麦克斯韦方程组的积分形式





d
m
B

L
Edldt


S
t
dS



DdS
S

q

V

dV< br>

S


BdS0


< br>
Hdl
L

S


jdS

S


D
dS

t

第五章机械振动主要内容
一. 简谐运动
振动：描述物质运动状态的物理量在某一数值附近作周期性变化。
机械振动：物体在某一位置附近作周期性的往复运动。
简谐运动动力学特征：
Fkx

2
简谐运动运动学特征：
a

x

简谐运动方程：
x=Acos(wt+j)

简谐振动物体的速度：
v=
dx
=-wAsin
(
wt+j
)

dt< br>d
2
x
=-w
2
Acos
(
wt+j
)
加速度
a=
2
dt
速度的最大值
v
m
=wA
， 加速度的最大值
a
m
=wA

二. 描述谐振动的三个特征物理量
1. 振幅
A
：
A=
2
v< br>0
x+
2
，取决于振动系统的能量。
w
2
0
2
2. 角(圆)频率
w
：
w=2pn=
2p
，取决于振动系统的性质
T
g

l
对于弹簧振子
w=
k
、对于单摆


m
-v
0

wx
0
3. 相位——
wt+j
，它决定了振动系统的运动状态（
x,v
）
t0
的相位—初相
j=arctg
v
0

v
0

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v
0

v
0

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j
所在象限由
x
0
和v
0
的正负确定
：
x
0
0
，
v
0
0
，

在第一象限，即

取(
0
x
0
0
，
v
0
0
，

在第二象限，即

取(
x0
0
，
v
0
0
，

在第三象限， 即

取(

2
)

2

)
3

)
2
2

)

2
3

x
0
0
，
v
0
0
，< br>
在第四象限，即

取(
2
三. 旋转矢量法
简谐运动可以用一旋转矢量（长度等于振幅）的矢端在
Ox
轴上的投影点运动来描述。
r
r
1.
A
的模
A
=振幅
A
,
2. 角速度大小=谐振动角频率


3.
t0
的角位置

是初相
4.
t
时刻旋转矢量与
x
轴角度是
t
时刻
振动相位

t


5.矢端的速度和加速度在
Ox
轴上的投影点
速度和加速度是谐振动的速度和加速度。
四.简谐振动的能量
以弹簧振子为例：
EE
k
E
p

1111
mv
2
kx
2
m

2
A
2
kA
2

2222
五.同方向同频率的谐振动的合成
设
x
1
 A
1
cos


t

1

< br>x
2
A
2
cos


t
2


xx
1
x
2
Acos(

t

)

合成振动振幅与两分振动振幅关系为：
AA
1
A
2
< br>22
AA
1
A
2
2A
1
A
2
cos(

2


1
)

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tg


A
1
sin

1
A
2
sin

2

A
1
cos

1
A
2
cos

2
合振动的振幅与两个分振动的振幅以及它们之间的相位差有关。

2k


k012
2
2A
1
A2
A
1
A
2


AA
1
2
A
2
2
2A
1
A
2
A
1
A
2

AA
1
2
A
2


(2k1)


k012

一般情况 ，相位差

2


1
可以取任意值
A
1< br>A
2
AA
1
A
2


第六章机械波主要内容
一.波动的基本概念
1.机械波：机械振动在弹性介质中的传播。
2. 波线——沿波传播方向的有向线段。
波面——振动相位相同的点所构成的曲面
3.波的周期
T
：与质点的振动周期相同。
4. 波长

：振动的相位在一个周期内传播的距离。
5. 波速u:振动相位传播的速度。波速与介质的性质有关
二. 简谐波
沿
ox
轴正方向传播的平面简谐波的波动方程
xtx
yAcos [

(t)

]Acos[2

()

]

uT

质点的振动速度
质点的振动加速度
v

yx


Asin[

(t)

]
tu
a
这是沿
ox
轴负方向传播的平面简谐vx


2
Acos[

(t)
< br>]
tu
波的波动方程。
tx
yAcos

2< br>
()






T

三.波的干涉
两列波频率相同，振 动方向相同，相位相同或相位差恒定，相遇区域内出现有的地方振动始终加强，有的地方振动始
终减弱叫 做波的干涉现象。
两列相干波加强和减弱的条件：
（1）





2


1

2

r
2
r
1

2k


(k0,1,2,)
时，
AA
1
A
2

（振幅最大，即振动加强）





2


1

2

r
2
r
1< br>


2k1



(k0,1,2,)
时，
AA
1
A
2

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（振幅最小，即振动减弱）
（2）若

2


1
（波源初相相同）时，取

r
2
r
1
称为波程 差。

r
2
r
1
2k

(k0,1,2,)
时，
AA
1
A
2
（振 动加强）

；

r
2
r
1
< br>
2k1


(k0,1,2,)
时，
A A
1
A
2
（振动减弱）
2
其他情况合振幅的数值在最大 值
A
1
A
2
和最小值
A
1
A
2
之间。
第七章气体动理论主要内容
一.理想气体状态方程：
PVPVPV
m

RT
；
PnkT

C
11

22
；
PV
M
TT1
T
2
R8.31
J
kmol
；
k1.3 810
23
J
k
；
N
A
6.02210< br>23
mol
1
；
RN
A
k

二. 理想气体压强公式
p
21
n

kt


kt
mv
2
分子平均平动动能
32
1
2
3
kT

2
三. 理想气体温度公式

kt
mv
2

四.能均分原理
1. 自由度：确定一个物体在空间位置所需要的独立坐标数目。
2. 气体分子的自由度
单原子分子 (如氦、氖分子)
i3
；刚性双原子分子
i5
；刚 性多原子分子
i6

3. 能均分原理：在温度为
T
的平衡状态下 ，气体分子每一自由度上具有的平均动都相等，其值为
kT

4.一个分子的平均动能 为：

k

1
2
i
kT

2
五. 理想气体的内能（所有分子热运动动能之和）
i
RT

2
im

)
3. 一定量理想气体
E

RT(


2M
1.
1mol
理想气体
E

第八章热力学基础主要内容
一.准静态过程（平衡过程）
系统从一个平衡态到另一个平衡态，中间经历的每一状态都可以近似看成平衡态过程。
二.热力学第一定律
QEW
；
dQdEdW

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1.气体
W

V
2
V
1
Pdv

2.
Q,E,W
符号规定
3.
dE
m
m

C
Vm
dT　　或E
2
E
1
 C
Vm
(T
2
T
1
)

C
V
MM
m

i
R

2
三.热力学第一定律在理想气体的等值过程和绝热过程中的应用
1. 等体过程
W0




QE

C(TT )
Vm21


2. 等压过程


Wp(V
2
V
1
)

R(T
2
T
1
)


QEW

C(TT)
pm21< br>

C
pm
C
V
3.等温过程
m
R
C
i2
R,　　　热容比

＝
pm
1

2C
Vm
E
2
E
1
0
< br>
m

V
2
m

p
2
< br>

Q
T
W
T

M
RTlnV

M
RTln
p

11
4. 绝热过程
Q0





WE

C(TT)
Vm21


绝热方程
PV

C
1
，
V

-1
TC
2
，
P

1
T


C
3
。
四.循环过程
特点：系统经历一个循环后，
E0

（代数和）W（代数和）
系统经历一个循环后
Q

1. 正循环（顺时针）-----热机
逆循环（逆时针）-----致冷机
2. 热机效率：


Q
W
Q
1
Q
2
1< br>2

Q
1
Q
1
Q
1
式中：
Q
1
------在一个循环中，系统从高温热源吸收的热量和；
Q
2
------在一个循环中，系统向低温热源放出的热量和；
。 W＝Q
1
－Q
2
------在一个循环中，系统对外做的功（代数和）
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3. 卡诺热机效率:

c
1
T
2
T
1
式中：
T
1
------高温热源温度；
T
2
------低温热源温度；
4. 制冷机的制冷系数：
定义：e
卡诺制冷机的制冷系数：
e
五. 热力学第二定律
Q
2
Q
2
=
WQ
1
-Q
2
Q
2
T
2


Q
1
Q
2
T
1
T
2
1. 开尔文表述：从单一热源吸取热量使它完全变为有用功的循环过程是不存在的（热机效率为
100是不可能的）。
2. 克劳修斯表述：热量不能自动地从低温物体传到高温物体。
两种 表述是等价的.
多年的财务工作实践给了我巨大的舞台来提高自已观察问题、分析问题、处理问题的能力 ，使我的业务水平和工作能力得到了长足的进步，但我也清醒地认识到，自己的工作中还存在许多不足
之 处，今后，我将更加注意学习，努力克服工作中遇到的困难，进一步提高职业道德修养，提高业务学识和组织管理 水平，为全县交通事业的发展作出新的贡献。

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